Оптические методы в информатике. Наний О.Е - 61 стр.

                                                61



     E x  a1 cos(   1 ) 
                                                                       (6.37)
     E y  a 2 cos(   2 )
   Преобразуем уравнения:
     Ex                                
         cos cos 1  sin  sin 1 
     a1                                
     Ey                                                                (6.38)
         cos cos  2  sin  sin  2 
     a2                                
   Следовательно,
     Ex          E                                
        sin  2  y sin 1  cos  sin( 2  1 ) 
     a1          a2                               
                 E                                                     (6.39)
     Ex
        cos  2  y cos 1  sin  sin( 2  1 )
     a1          a2                               
   Возведя в квадрат каждое из уравнений (5.44), и сложив их,
получим следующее выражение:
         2          2
    Ex   E y    EE
         2 x y cos   sin 2  ,                              (6.40)
     a1   a2    a1a2
где    2  1
   Уравнение (6.40) носит название канонического сечения.
Геометрическое место точек концов вектора напряженности
электрического поля в общем случае представляет эллипс, который
вписан в прямоугольник со сторонами 2a1 и 2a2 . В этом случае
говорят, что волна эллиптически поляризована (рис. 6.3(a)).




Рис. 6.3. Световая волна эллиптической поляризации при разных
                                                         
значениях  : (а) – 0    ; (б) –   0 ; (в) – 0    , a1  a2 .
                                  2                       2

   В частном случае эллипс канонического сечения может выродиться
либо в прямую линию (рис. 6.3(б)), либо в окружность (рис. 6.3(в)). В
этих случаях имеет место линейная или круговая поляризация.
Круговая поляризация, в зависимости от направления движения по
окружности, может быть правой или левой.