Оптические методы в информатике. Наний О.Е - 60 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

60
т.е.
)( vtsrEE
(6.27)
)( vtsrHH
(6.28)
где
s
- единичный вектор в направлении распространения волны
u
E
v
t
E
(6.29)
x
zyyz
y
z
x
EssEsE
z
E
E
Erot
.
(6.30)
Уравнения Максвелла тогда примут вид:
0
0
0
0
HvEs
EvHs
. (6.31)
Считая постоянную интегрирования равной нулю, т.е. пренебрегая
постоянным полем, и учитывая, что
, получим решения:
)(
0
0
HsE
; (6.32)
)(
0
0
EsH
. (6.33)
Умножая скалярно полученные выражения на
s
, получаем условие
поперечности электромагнитной волны:
sHsE
. (6.34)
Оно показывает, что электрический и магнитный векторы лежат в
плоскости, перпендикулярной направлению распространения.
Поляризация электромагнитной волны
Рассмотрим плоскую гармоническую волну. Каждая из компонент
меняется по закону косинуса, т.е.
cosa
(6.35)
где
rkt
v
sr
t
(6.36)
Пусть волна распространяется вдоль оси
z
. Тогда, вследствие
поперечности электромагнитной волны, у неѐ будут только
компоненты
x
и
y
(вектор
s
направлен вдоль оси
z
).
Рассмотрим кривую, которую описывает конец вектора
E
в
произвольной точке пространства. Эта кривая является
геометрическим местом точек, координаты которых равны: 
                                           60



т.е. E  E (r s  vt)                                       (6.27)
 H  H (r s  vt)                                           (6.28)
где s - единичный вектор в направлении распространения волны
        E       E
             v                                                            (6.29)
        t       u
                E
        rot E x  z 
                  
                      E y
                       z
                                        
                                                     
                            Ez s y  E y sz  s  E x .

     (6.30)
Уравнения Максвелла тогда примут вид:
        s  H    0 v E  0 
                               
                               .                                           (6.31)
        s  E    0 v H  0
Считая постоянную интегрирования равной нулю, т.е. пренебрегая
                                                v   1
постоянным полем, и учитывая, что                     , получим решения:
                                                c   
                 0 
        E           (s  H ) ;                                            (6.32)
                  0
                0
        H          (s  E ) .                                              (6.33)
               0 
   Умножая скалярно полученные выражения на s , получаем условие
поперечности электромагнитной волны:
     Es  H s .                                            (6.34)
   Оно показывает, что электрический и магнитный векторы лежат в
плоскости, перпендикулярной направлению распространения.

  Поляризация электромагнитной волны
  Рассмотрим плоскую гармоническую волну. Каждая из компонент
меняется по закону косинуса, т.е.
   a cos                                           (6.35)
                       rs 
   где     t    t  k r                            (6.36)
                  v 
   Пусть волна распространяется вдоль оси z . Тогда, вследствие
поперечности электромагнитной волны, у неѐ будут только
компоненты x и y (вектор s направлен вдоль оси z ).
   Рассмотрим кривую, которую описывает конец вектора E в
произвольной         точке        пространства. Эта кривая является
геометрическим местом точек, координаты которых равны:

Страницы