Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 10 стр.

                               Рис.1.1
       Диаграммы Фейнмана для электромагнитных процессов:
1- рассеяние электрона, 2 – рождение электрон – позитронной пары,
        3 – дельбрюковское рассеяние,4 – расщепление фотона

       Очевидно, расчет амплитуд и сечений по диаграммам
Фейнмана носит качественный характер и может быть
использован для оценки сечений только по порядку величины,
поскольку он не учитывает ни ядерных формфакторов, ни
искажений волны. Тем не менее, он позволяет определить
множители для сечений разных процессов, включая,
резерфордовское, моттовское или дельбрюковское рассеяние.
       Для того, чтобы получить сечения с учетом структуры
нуклонов, вводится амплитуда комптоновского рассеяния
фотона на нуклоне (здесь и далее в этой главе используются
материалы лекции [1.1]):

          f = ε’*.ε f1(ω) + i ω σ . ε’* x ε f2(ω),      (1.2)

где           ε − калибровочно-инвариантный          оператор
электромагнитного поля, σ − спин – оператор нуклона,
ω − энергия фотона. При ω = 0 (низкоэнергетическая теорема):
f1(0)=-(α / Ζ2 / M), f2(0) = (α k 2 / 2Μ 2 ),         (1.3)

где M – масса, α = e2 /4π
                        π = 1/137, eZ – электрический заряд,
k - аномальный магнитный момент нуклона. Дисперсионные
соотношения позволяют связать амплитуду рассеяния с

                                 10