Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 9 стр.

ГЛАВА 1.

Характерные           особенности         использования
электромагнитных проб при исследовании структуры ядер и
нуклонов. Реальные и виртуальные фотоны. Амплитуды
рассеяния фотонов и дисперсионные соотношения. Правила
сумм.

       Согласно квантовой электродинамике, электромагнитное
взаимодействие между двумя электрическими зарядами,
например электронами или тяжелыми ионами, осуществляется
обменом виртуальным фотоном. Фейнмановские диаграммы для
различных видов этого взаимодействия показаны на рис.1.
Константа         электромагнитного          взаимодействия
α = e 2 / hc ≈ 1 / 137и количество вершин определяют
вероятность этих процессов. Например для рождения электрон –
позитронной пары на точечном заряде (см.рис.1.1-1.2), где
количество вершин равно двум, сечение пропорционально α
                                                        2

                         4
или, соответственно e . Такая же вероятность характерна для
Комптоновского рассеянию фотона на электроне (рис.1(3)).
       Если вместо электрона будет объект с зарядом Ze
(ион), то сечение соответствующего процесса будет иметь
           2
множитель Z , то есть сечение комптоновского рассеяния
будет пропорционально Z • α .
                             2       2


       Увеличение числа вершин на две уменьшает вероятность
процесса примерно в (1 / α ) ≈ 10
                                 2       4
                                       раз. Это относится,
например, к упругому Дельбрюковскому рассеянию или
расщеплению фотона в поле ядра (рис.1.1-4) , где количество
вершин равно четырем. Очевидно, число вершин не может быть
нечетным, потому что появление одной вершины, где рождается
виртуальная частица, всегда сопровождается другой вершиной,
где эта частица исчезает.




                                     9