Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

16
изучению поляризационных наблюдаемых. Используя
поляризованные электроны, стало возможным изучать
формфакторы нуклонов, обусловленные слабым
взаимодействием. Слабый нуклонный форм-фактор протона
может быть выражен в рамках кварковой модели следующим
образом:
(2.3)
Где G
s,d,u
– формфакторы кварков, θ
W
– угол смешивания
Вайнберга – Салама, который является основным параметром
электро – слабого взаимодействия. Таким образом, мы
приходим к еще более глубокому пониманию материи,
используя понятия формфакторов кварков. Эти работы
составляют одно из важных направлений, связанных с
изучением упругого рассеяния поляризованных электронов.
Рассмотрим теперь вкратце проблемы изучения
неупругого рассеяния электронов на ядрах и нуклонах. Здесь
ситуация намного сложнее, чем в случае упругого рассеяния и
даже самые общие вопросы еще ждут своего решения.
Диаграммы Фейнмана для упругих процессов, очевидно, имеют
тот же самый вид, что и для упругих (см.рис.2.1). Поэтому для
получения надежных данных из неупругого рассеяния
электронов в первую очередь необходимо знание спектров
виртуальных фотонов.
В однофотонном плосковолновом приближении сечение
неупругого рассеяния электронов связано с полным адронным
сечением взаимодействия виртуальных фотонов с ядром
следующим соотношением:
(2.4)
s
MEW
d
MEW
u
MEWME
G
G
GG
,
2
,
2
,
2
,
)sin)3/1(4/1(
)sin)3/1(4/1(
)sin)3/2(4/1(
θ
θ
θ
−
−−
−−=
),(),',(
'
2
2
WqEE
dE
d
d
γ
σθ
σ
Γ=
Ω
изучению    поляризационных   наблюдаемых.    Используя
поляризованные электроны, стало возможным изучать
формфакторы      нуклонов,    обусловленные      слабым
взаимодействием. Слабый нуклонный форм-фактор протона
может быть выражен в рамках кварковой модели следующим
образом:

 G E , M = (1 / 4 − ( 2 / 3) sin 2 θ W )G Eu , M −
 (1 / 4 − (1 / 3) sin 2 θ W )G Ed , M −              (2.3)
 (1 / 4 − (1 / 3) sin θ W )G
                      2        s
                               E ,M



 Где G s,d,u – формфакторы кварков, θW – угол смешивания
Вайнберга – Салама, который является основным параметром
электро – слабого взаимодействия. Таким образом, мы
приходим к еще более глубокому пониманию материи,
используя понятия формфакторов кварков.           Эти работы
составляют одно из важных направлений, связанных с
изучением упругого рассеяния поляризованных электронов.
       Рассмотрим теперь вкратце проблемы изучения
неупругого рассеяния электронов на ядрах и нуклонах. Здесь
ситуация намного сложнее, чем в случае упругого рассеяния и
даже самые общие вопросы еще ждут своего решения.
Диаграммы Фейнмана для упругих процессов, очевидно, имеют
тот же самый вид, что и для упругих (см.рис.2.1). Поэтому для
получения надежных данных из неупругого рассеяния
электронов в первую очередь необходимо знание спектров
виртуальных фотонов.
       В однофотонном плосковолновом приближении сечение
неупругого рассеяния электронов связано с полным адронным
сечением взаимодействия виртуальных фотонов с ядром
следующим соотношением:

 d 2σ                                                        (2.4)
       = Γ( E , E ' ,θ )σ γ (q 2 , W )
dΩdE '


                                          16

Страницы