Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

15
магнитных (G
M
) формфакторов, которые характеризуют
соответствующие распределения плотности. Для
неполяризованных электронов сечение упругого рассеяния на
протоне выражается формулой:
(2.2)
Где - , -
степень поляризации виртуального фотона, Е и Е’ – начальная и
конечная энергия электрона, соответственно. Числовой
множитель в этом выражении совпадает с оценкой, которая
была сделана выше с помощью диаграммы Фейнмана.
Множитель соs
2
(θ/2)/sin
4
(θ/2) был введен Моттом для учета
спина электрона.
Приведенные выше результаты имеют модельно
зависимый характер. Попытки описать квантово – механические
явления и микроструктуру нуклонов и ядер на языке обычных
классических представлений вызывают много вопросов,
которые в принципе не имеют «понятного» ответа. Например,
фотон как частица должен иметь конкретный размер, а электрон
как волна должен наоборот обладать протяженностью, чего на
самом деле не наблюдается.
Например, по современным данным электрон можно
считать точечной частицей вплоть до расстояний порядка 10
-16
см, то есть он не имеет структуры. С одной стороны, это
облегчает задачу, потому что с точки зрения нуклонных
взаимодействий многие налетающие частицы (например,
фотоны и пионы) мало чем отличаются и сечения их
взаимодействия с нуклонами очень похожи. С другой стороны,
уже давно осознано, что классические подходы не имеют
перспективы в описании микромира, поэтому остается
принимать микроскопические модели «на веру».
В последние годы благодаря развитию новых
экспериментальных методов большое внимание стали уделять
)
1
1
]([
2
sin4
2
cos
22
43
2'2
τε
τ
θ
θ
α
σ
+
+=
Ω
ME
e
e
e
e
GG
E
E
d
d
22
4/ MQ=
τ
12
)]
2
(tan)1(21[
−
⋅++=
e
θ
τε
магнитных (GM) формфакторов, которые характеризуют
соответствующие      распределения    плотности.      Для
неполяризованных электронов сечение упругого рассеяния на
протоне выражается формулой:
                      θe
dσ
      α 2 Ee' cos 2
    =           2 [G 2 + τ G 2 ]( 1 )             (2.2)
              θ
dΩ 4 E 3 sin 4 e
                     E
                         ε
                            M
                                 1+τ
        e
               2
                                            2 θ e −1
Где - τ = Q / 4 M , ε = [1 + 2(1 + τ ) ⋅ tan ( )] -
            2      2
                                               2
степень поляризации виртуального фотона, Е и Е’ – начальная и
конечная энергия электрона, соответственно.         Числовой
множитель в этом выражении совпадает с оценкой, которая
была сделана выше с помощью диаграммы Фейнмана.
Множитель соs2 (θ/2)/sin4 (θ/2) был введен Моттом для учета
спина электрона.
       Приведенные выше результаты имеют модельно
зависимый характер. Попытки описать квантово – механические
явления и микроструктуру нуклонов и ядер на языке обычных
классических представлений вызывают много вопросов,
которые в принципе не имеют «понятного» ответа. Например,
фотон как частица должен иметь конкретный размер, а электрон
как волна должен наоборот обладать протяженностью, чего на
самом деле не наблюдается.
       Например, по современным данным электрон можно
считать точечной частицей вплоть до расстояний порядка 10-16
см, то есть он не имеет структуры. С одной стороны, это
облегчает задачу, потому что с точки зрения нуклонных
взаимодействий многие налетающие частицы (например,
фотоны и пионы) мало чем отличаются и сечения их
взаимодействия с нуклонами очень похожи. С другой стороны,
уже давно осознано, что классические подходы не имеют
перспективы в описании микромира, поэтому остается
принимать микроскопические модели «на веру».
       В последние годы благодаря развитию новых
экспериментальных методов большое внимание стали уделять

                              15

Страницы