Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 17 стр.

  Где    Γ(E,E’,θ)  –    количество   виртуальных  фотонов,
  обусловленных рассеянием электрона с начальной и конечной
  энергиями Е и Е’ на угол θ, сечение

  σγ(q2,W)=σγT(q2,W)+ε σγL(q2,W),                       (2.5)

  Где ε - параметр поляризации виртуальных фотонов, σγT(q2,W) и
  σγL(q2,W) – полные адронные сечения взаимодействия
  виртуальных     фотонов    с   поперечной    и    продольной
  поляризацией, соответственно. q2 - переданный 4-импульс, W –
  эффективная масса конечного адронного состояния.
          Очевидно, при переданном импульсе равном нулю,
  реальный фотон не должен по определению отличаться от
  виртуального и сечение неупругого рассеяния должно совпадать
  с полным сечением фотопоглощения. Поэтому сравнение этих
  сечений, полученных экспериментально, могло бы стать
  хорошей проверкой существующих моделей. Измерить сечение
  неупругого рассеяния электронов на нулевой угол практически
  очень сложно, потому что под нулевым углом велики
  «радиационные хвосты» от упругого рассеяния и пучок
  электронов дают большой фон. Поэтому              приходится
  экстраполировать измеряемую зависимость от переданного
  импульса к нулевому значению:

                                           1 d 2σ
σ γ ( Eγ ) = lim σ λT ( q 2 , W ) = lim(
                                           Γ dΩdE '    (2.6)
                            q →0
                              2

         На рис.2.3 показана зависимость сечения поглощения
  виртуальных поперечных и продольных фотонов для ядра 12 C от
  переданного импульса. Обращает на себя внимание
  нелинейность экстраполяции в нулевой переданный импульс,
  что вносит дополнительные погрешности в получаемый
  результат.




                                           17