Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 22 стр.

ГЛАВА 3.
Механизмы взаимодействия фотонов с ядрами в
зависимости от длины волны фотона. Полные сечения
фотопоглощения и фоторождения мезонов на свободных и
связанных нуклонах. Влияние ядерной среды на характер
элементарных процессов.

       Как уже отмечалось, реакции с реальными фотонами
дают надежные и хорошо интерпретируемые данные о
свойствах ядер и нуклонов. Рассмотрим это на примере полных
сечений фотопоглощения, которые в настоящее время изучены в
очень широком диапазоне энергий, начиная от энергии связи
нуклона до нескольких тысяч ГэВ.
       На рис.3.1 показано полное сечение фотопоглощения для
ядер Be, Cu и Pb (в интервале энергий от 150 МэВ до 200 ГэВ),
нормированное на число нуклонов в ядре, в сравнении с полным
сечением фотопоглощения на протоне. При энергиях ниже 150
МэВ показано полное сечение фотопоглощения для ядра Ве.
       Из рис.3.1.видно, что при энергии ниже 150 МэВ сечение
имеет резонанс, максимум которого лежит при энергии около 20
МэВ. При этой энергии длина волны налетающего фотона
близка к 60 Фм, что примерно в пять раз превышает размер
ядра. Таким образом, ядро попадает в поле волны, которая
эффективно воздействует на заряженные нуклоны (протоны),
раскачивая ядро как целое. В результате возникают гигантские
резонансы, среди которых доминирует гигантский дипольный
резонанс.
       Отметим, что длина волны микрочастицы, у которой
скорость близка к скорости света, будь то гамма – квант,
электрон, или мезон, определяется формулой де Бройля :

        h 2π − hc    ≈     6.28 ⋅ 200Фм
   λ=     =                                       (3.1)
        p   E                Е ( МэВ)




                             22