Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

23
Рис.3.1.
Полное сечение фотопоглощения для ядер Be(1), Cu(2) и Pb(3) в
сравнении с полным сечением фотопоглощения на протоне (сплошная
кривая).
Для описания гигантских резонансов успешно
применяются две совершенно разные модели. С одной стороны
коллективная модель, или модель жидкой капли, рассматривает
возбуждение ядра как целого (колебания протонов относительно
нейтронов в поле волны). При этом сечение представляется в
виде суммы двух лоренцевых кривых:
(3.2)
Где w
1,
w
2 -
частоты, σ
1
, σ
2
– амплитуды, Γ
1
, Γ
2
− ширины
продольного и поперечного резонансов (для деформированных
ядер). В сферических ядрах частоты w
1
и
w
2
совпадают. С
другой стороны, существует модель одночастичных
возбуждений типа частица дырка, которая хорошо описывает
положения максимумов в гигантском резонансе. Согласно этой
модели фотон сначала взаимодействует с отдельным нуклоном
ядра, передавая ему всю свою энергию в случае полного
фотопоглощения, и лишь затем ядро возбуждается за счет
1)(1)(
2
2
2
2
2
2
1
2
1
2
1
+
Γ
−
+
+
Γ
−
=
w
ww
w
w
ww
tot
σ
σ
                             Рис.3.1.
   Полное сечение фотопоглощения для ядер Be(1), Cu(2) и Pb(3) в
сравнении с полным сечением фотопоглощения на протоне (сплошная
                             кривая).

       Для описания гигантских резонансов успешно
применяются две совершенно разные модели. С одной стороны
коллективная модель, или модель жидкой капли, рассматривает
возбуждение ядра как целого (колебания протонов относительно
нейтронов в поле волны). При этом сечение представляется в
виде суммы двух лоренцевых кривых:

                       σ1         w2
       σ tot =                +
                   w −w
                   2    2
                               w − w22 2
                                                     (3.2)
                 (      ) +1 (
                        1 2
                                       ) +1
                    wΓ1         wΓ2
Где w1, w 2 - частоты, σ1, σ2 – амплитуды, Γ1 , Γ2 − ширины
продольного и поперечного резонансов (для деформированных
ядер). В сферических ядрах частоты w1 и w 2 совпадают. С
другой    стороны,   существует    модель    одночастичных
возбуждений типа частица дырка, которая хорошо описывает
положения максимумов в гигантском резонансе. Согласно этой
модели фотон сначала взаимодействует с отдельным нуклоном
ядра, передавая ему всю свою энергию в случае полного
фотопоглощения, и лишь затем ядро возбуждается за счет

                                  23

Страницы