Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 24 стр.

  остаточного взаимодействия. Успешное сосуществование двух
  принципиально разных моделей для объяснения одного и того
  же явления в данном случае лишь подтверждает вывод о том,
  что квантово-механические явления не имеют прямых аналогий
  в обычном макроскопическом мире.
         На рис. 3.1. в области гигантского резонанса сечение
  показано только для одного ядра (С-12). Для других ядер
  сечения имеют практически такой же вид, но их абсолютные
  величины сильно различаются, подчиняясь правилу сумм
  Томаса – Рейха – Куна :

                                   h NZ      NZ            (3.3)
σ 0 = ∫ σ tot ( Eγ ) dEγ = 2πe 2        ≅ 60    МэВ ⋅ мб
                                   mc A       A
  Поэтому приводить на одном рисунке сечения для разных ядер в
  области гигантского резонанса нецелесообразно. В отношении
  полных сечений фотопоглощения и парциальных реакций в
  области гигантского резонанса написаны обзоры, монографии,
  справочники , имеются базы данных [3.2], где можно найти
  подробное описание этого явления.
         На рис.3.1 можно заметить, что гигантский резонанс не
  симметричен: его правая ветвь более пологая, чем левая. Это
  связано с тем, что выше резонанса при энергиях до 150 МэВ
  вносит заметный вклад так называемый квазидейтронный
  механизм фотопоглощения. Начиная с энергии Εγ ≈ 50 MэВ,
  когда длина волны гамма – квантов становится сравнима с
  размером дейтрона, сечение описывается формулой Левинджера
  :                  NZ              −E / S
        σ tot = L        σ γd ( Eγ )e γ λ                  (3.4)
                      A
  Где σ γd ( Eγ ) - сечение фоторасщепления свободного дейтрона,
  L ≈ 10 и S = 60 МэВ, - подгоночные параметры. Эта формула
  отражает модифицированную квазидейтронную модель,
  разработанную Левинджером.
         При энергиях налетающих фотонов выше ≈ 150 МэВ
  начинается область, где доминирует фоторождение мезонов на
  квазисвободных нуклонах ядра. Поэтому сечения полного
  фотопоглощения, нормированные на число нуклонов в ядре,

                                       24