Тепловые процессы в технологической системе резания. Неумоина Н.Г - 51 стр.

     6. Составить коды тепловых задач для каждого их твердых тел,
входящих в структурную схему теплообмена.
     7. В соответствии с кодом тепловой задачи установить вид теоре-
тических расчетных формул и поправок к ним, полученным эксперимен-
тальным путем. По этим формулам составить расчетные выражения для
определения средней температуры на каждой из контактных площадок
каждого из твердых тел.
     8. Решить совместно выражения для определения средних темпе-
ратур на контактных площадках соприкасающихся тел и таким путем
рассчитать плотности итоговых потоков теплообмена между твердыми
телами, входящими в ТС.
     9. Окончательно сформулировать математические закономерно-
сти, отвечающие целям ТФА (распределение температур, средняя или
наибольшая температура).
     10. Разработать предложения по оптимизации процессов и конст-
рукций в ТС, вытекающих из ТФА.
     Рассмотрим подробнее новые понятия: структурная схема тепло-
обмена и итоговые потоки теплообмена.

                    3.6.2. Итоговые потоки теплообмена

       Понятие об итоговых потоках теплообмена [4] поясним на примере про-
извольной системы из четырех твердых тел (рис. 6.1). Два тела В и С вращают-
ся, не теряя контакта по площадке контакта ef между собой, а два других А и D
неподвижны, они непрерывно соприкасаются с телом В по поверхностям ab и
cd. Мощности W1, W2, W3 источников теплоты, действующих на площадках ab,
ef и cd, а также законы распределения плотности тепловых потоков на этих
площадках должны быть известны (законами распределения плотностей теп-
ловых потоков, как правило, задаются, а определение мощностей - см. п. 3.7.4).
       Проследим маршруты, по которым в системе тел распространяется теплота от
источника мощностью W1, расположенного на площадке ab. Первоначально эта теп-
лота распределяется между телами А и В. Предположим, что в тело В направляется
поток мощностью Q1В (теплота от источника 1, непосредственно передаваемая телу
В). Тогда в тело А будет поступать поток мощностью W1 – Q1В. Эта теплота рассеива-
ется в массе тела А, а также через наружные поверхности отдается окружающей сре-
де. Теплота Q1В, поступившая в тело В, частично рассеивается в его массе и с его на-
ружной поверхности отдается окружающей среде, а частично в виде потоков Q1ВС и
Q1ВД через площадки ef и cd передается другим телам системы.
       Итак, распределение теплоты источника 1 между телами, характери-
зуется величинами:
Q A(1) = W1 − Q1B ; QB(1) = Q1B − Q1BC − Q1BD ; QC(1) = Q1BC ; QD(1) = Q1BD .  (6.1)
       Естественно, что:
                                          51