Трехфазные цепи синусоидального тока. Николаева С.И. - 12 стр.

      1) так как начальная фаза А равна 0, φА=0, то вектор U& А фазного
напряжения        фазы   А   совмещаем          с    положительной    полуосью

действительной оси. Векторы фазных напряжений U& в и U& c фаз В и С
строим соответственно под углами 1200 и 2400 в сторону отставания.
      Для построения векторов линейных напряжений геометрически
решим систему уравнений (1). Рассмотрим построение векторов линейных
напряжений на примере построения вектора линейного напряжения U& aв .

                               U& aв = U& a − U& в

      Из правила вычитания двух векторов известно, что векторная
разность будет предоставлять отрезок прямой, соединяющей концы
векторов уменьшаемого и вычитаемого и направленные из вектора
вычитаемого в сторону вектора уменьшаемого. Согласно этому на рис. 3

соединяем концы векторов U& а и U& в и направляем вектор U& aв от вектора

U& в к вектору U& а .
      2)    построение   векторных      диаграмм       токов   для   соединения
потребителей “звездой” и “треугольником” ведём по проекциям, так как
комплексы векторов токов вычислены в алгебраической форме. Пояснения
по построению фазных и линейных токов для потребителей, соединенных
по схеме “треугольник”, и векторов фазных токов для потребителей,
соединенных по схеме “звезда” не требуется.
      3) определение токов в линейных проводах. Очевидно, что токи в
линейных проводах согласно первому закону Кирхгофа, определяются как
геометрическая сумма токов в линейном проводе от потребителей,
соединенных по схеме “звезда” ( I л = I ф ), и тока в линейном проводе,
определяемый системой уравнений (2), от потребителей, соединенных по
схеме “треугольник”. Покажем нахождение линейного тока в линейном
проводе А.


                                                                             12