ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
где −=∇ )(
ϕϕ
graddiv
2
лапласиан;
−
ρ
объемная плотность зарядов
3
м
Кл
.
В каждой точке проводника потенциал одинаков, а на границе
двух диэлектриков потенциал непрерывен. На границе двух диэлектри-
ков равны касательные составляющие напряженности поля.
В электротехнических расчетах кроме вектора
E
используют так-
же
вектор электрической индукции или вектор электрического смеще-
ния
,ED
a
r
r
ε
=
для которого справедлива теорема Гаусса
qSdD
s
∑=
∫
r
r
или .
ρ
=Ddiv
Вектор
D
перпендикулярен поверхности проводника и равен по-
верхностной плотности свободного заряда на этом проводнике, а на
границе двух диэлектриков равны нормальные составляющие векторов
D
при отсутствии свободных зарядов на этой границе.
Характеристиками электростатического поля являются емкость и
энергия. Под
емкостью С между двумя телами, на которых имеются
равные и противоположные по знаку заряды
q, понимают отношение
абсолютной величины заряда на одном из тел к напряжению между те-
лами:
,
U
q
q
C
21
=
−
=
ϕϕ
причем размерность емкости – фарада
(Ф).
Энергия, запасенная в объеме V электростатического поля, равна
∫
= ,dV
2
E
W
2
a
э
ε
где
Е – модуль вектора напряженности.
Если электростатическое поле создается системой
n заряженных тел,
имеющих потенциалы
n1
ϕ
ϕ
,...,
и заряды
n1
qq ,...,
, то его энергия мо-
жет быть рассчитана как
∑
=
=
n
1к
ккэ
q
2
1
W .
ϕ
Под
заряженной осью понимают весьма тонкий бесконечно длинный
металлический проводник с линейной плотностью заряда
,
τ
Кл/м.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
