Компьютерное исследование длинных линий и электромагнитного поля. Носов Г.В - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

где −=⋅=
n
2
nn
1
м
A
1
dS
di
1 ;,
δδ
единичный вектор, перпендикулярный
площадке
d
S
и совпадающий с направлением движения зарядов, обра-
зующих ток
di.
2. Закон Ома в дифференциальной форме:
,E⋅=
γδ
(2.32)
где
E
- вектор напряженности электрического поля, .
м
B
Вектора
δ
и
E
совпадают по направлению.
3.
Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме:
,dVEP
V
2
∫
=
γ
(2.33)
где
Р, Вт- мощность тепловых потерь в объеме V с проводимостью
γ
;
E- модуль вектора напряженности электрического поля.
4.
Первый закон Кирхгофа в дифференциальной форме:
0div =
δ
или
∫
=
s
0dS
δ
(2.34)
т. е. при постоянном токе в любой точке электрического поля нет истока
и стока линий вектора
δ
.
5.
Уравнение Лапласа для потенциала электрического поля:
,0
2
=∇
ϕ
(2.35)
т. е. электрическое поле постоянного тока в проводящей среде является
потенциальным, т. к. в областях не занятых источниками
∫
= .0dlE
6.
Связь между напряженностью и потенциалом электрического
поля:
.
ϕ
gradE −=
(2.36)
7.
Граничные условия при переходе тока из среды с проводимо-
стью
1
γ
в среду с проводимостью
2
γ
:
а) на границе раздела сред равны нормальные составляющие век-
тора плотности тока, т. е.
n2n1
δ
δ
=
;
б) на границе раздела сред равны касательные составляющие век-
тора напряженности электрического поля, т. е.
τ
τ
21
EE
=
;
в) для углов по отношению к нормали входа
)(
1
и выхода )(
2
векторов плотности тока на границе раздела выполняется следующее
соотношение

Страницы