ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
35
Рис. 4.1
Таким
образом
,
ток
I
через
некоторую
поверхность
S
равен
потоку
вектора
плотности
тока
через
эту
же
поверхность
:
S
i dS
δ
= ⋅
∫
.
Для
тока
проводимости
справедливы
следующие
законы
.
1.
Закон Ома
в
дифференциальной
форме
:
E
δ γ
=
,
причем
вектора
E
и
δ
совпадают
по
направлению
.
2.
Закон Джоуля-Ленца
в
дифференциальной
форме
:
2
dP E
γ
=
,
где
dP
–
мощность
тепловых
потерь
в
объеме
dV
(
Вт
/
м
3
)
.
3.
Первый закон Кирхгофа
в
дифференциальной
форме
для
постоянного
тока
:
div 0
δ
=
,
т
.
е
.
постоянный
ток
непрерывен
и
линии
вектора
δ
замкнуты
,
тогда
0
S
dS
δ
⋅ =
∫
.
Ограничимся
рассмотрением
электрического
поля
постоянного
то
-
ка
в
областях
,
где
нет
сторонних сил
(
т
.
е
.
ЭДС
).
Такое
поле
аналогично
электростатическому
полю
при
отсутствии
объемных
зарядов
(
ρ
=0),
так
как
div 0
D
=
.
Поэтому
для
определения
потенциала
ϕ
при
напряженности
E
δ γ
=
можно
использовать
уравнения
:
2
grad ; 0
E
ϕ ϕ
= − ∇ =
.
При
этом
граничные
условия
для
электрического
поля
постоянного
тока
при
отсутствии
сторонних
сил
(
ЭДС
)
будут
следующими
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- …
- следующая ›
- последняя »
