Негомогенная кинетика фото- и радиационно- стимулированных процессов в конденсированной фазе. Новиков Г.Ф. - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

12
2
2
2
()exp
r
Frr
b

∝−


. (25)
4.3. Влияние ИК-освещения на процесс разделения геминальных пар
4.4.1. Природа эффекта влияния ИК-света на радиационный выход свобод-
ных ионов
Согласно Онзагеру, вероятность разделения заряженных частиц (в рамках
диффузионно- дрейфовых представлений о разделении ионных пар, находящихся
в тепловом равновесии со средой ) не зависит от их коэффициентов диффузии и
определяется соотношением (22) (при нулевом поле). Считая соотношение (22)
справедливым для электрон - ионных пар, разделяющихся при ИК-освещении, уве -
личение выхода следует связать с образованием при ИК-освещении "горячих"
электронов (имеющих среднюю кинетическую энергию больше средней кинети -
ческой энергии термализованного электрона).
4.5. Влияние дозы облучения на выход разделенных пар. Перекрывание
треков
4.5.2. Перекрывание пар и выход свободных ионов
Оценочная формула для вероятности разделения геминальных пар в услови -
ях перекрывания треков
11
exp при
()
1 при
c
r
rR
r
arR
rR
φ
∞
∞
∞



−−<


=



≥
, (26)
где a - радиус иона,
∞
- среднее расстояние между парами , определяющееся по-
глощенной дозой ионизирующего излучения.
4.6. Пространственное распределение термализованных и захваченных
электронов при фото- и термо- разделении пар
4.6.1. Пространственное распределение термализованных и захваченных
электронов
Используя представления Онзагера для термализованных пар, можно вывес-
ти соотношение для выхода свободных ионов , если известно пространственное
распределение захваченных электронов
0
0
0
(0)()exp
c
fitrtr
r
GGFrdr
r
∞

=−


∫
, (27)
где F
tr
− нормированная на единицу функция распределения захваченных элек-
тронов ,
0
tr
G
− полный радиационный выход захваченных электронов . В (27) поле
E = 0.
6 Электрон -ионные реакции в микродисперсных кристаллических телах.
6.1. Специфика электрон - ионных процессов в микродисперсных системах
6.1.3. Блуждающая частица в неограниченном пространстве 
                                               12
                        r2 
       F ( r ) ∝ r exp  − 2  .
                2
                                       (25)
                        b 
      4.3. В л и яни е ИК-осве щ е ни я на проц е сс разде л е ни я ге ми нал ь ны хпар
        4.4.1. При родаэф ф ект авли ян и я И К -с вет ан аради аци он н ы й вы ход с вобод-
н ы х и он ов
        Согл асноО нзаге ру, ве роятность разде л е ни я заряж е нны х части ц (в рамках
ди ффузи онно-дре йфовы х пре дставл е ни й оразде л е ни и и онны х пар, находящ и хся
в те пл овом равнове си и сосре дой) не зави си т от и х коэффи ц и е нтов ди ффузи и и
опре де л яе тся соотноше ни е м (22) (при нул е вом пол е ). Счи тая соотноше ни е (22)
справе дл и вы м дл я эл е ктрон-и онны х пар, разде л яю щ и хся при ИК-осве щ е ни и , уве -
л и че ни е вы хода сл е дуе т связать с образовани е м при ИК-осве щ е ни и "горячи х"
эл е ктронов (и ме ю щ и х сре дню ю ки не ти че скую эне рги ю бол ь ше сре дне й ки не ти -
че ской эне рги и те рмал и зованногоэл е ктрона).
    4.5.     В л и яни е дозы обл уче ни я на вы ход разде л е нны хпар. П е ре кры вани е
             тре ков
      4.5.2. Перекры ван и е пар и вы ход с вободн ы х и он ов
      О ц е ночная формул а дл я ве роятности разде л е ни я ге ми нал ь ны хпар в усл ови -
ях пе ре кры вани я тре ков
                   rc  1 1  
              exp  −  −                  при    r < R∞
      φ (r) =       a  r R∞                            ,   (26)
              
              1                          при       r ≥ R∞
где a - ради ус и она, R∞ - сре дне е расстояни е ме ж ду парами , опре де л яю щ е е ся по-
гл ощ е нной дозой и они зи рую щ е гои зл уче ни я.
    4.6.     П ространстве нное распре де л е ни е те рмал и зованны х и захваче нны х
             эл е ктронов при фото- и те рмо- разде л е ни и пар
      4.6.1. Прос т ран с т вен н ое рас пределен и е т ерм али зован н ы х и захвач ен н ы х
элект рон ов
      Испол ь зуя пре дставл е ни я О нзаге ра дл я те рмал и зованны х пар, мож новы ве с-
ти соотноше ни е дл я вы хода свободны х и онов, е сл и и зве стнопространстве нное
распре де л е ни е захваче нны х эл е ктронов
                      ∞
                                      r
      G fi (0) = Gtr ∫ Ftr ( r ) exp  − c  dr ,
                    0
                                                                                (27)
                      0               r0 
где Ftr − норми рованная на е ди ни ц у функц и я распре де л е ни я захваче нны х эл е к-
тронов, Gtr0 − пол ны й ради ац и онны й вы ход захваче нны х эл е ктронов. В (27) пол е
E = 0.
6   Эле
      к тр он -и он н ы ер е
                           ак ци и в м и к р оди спе
                                                   р сн ы х к р и сталли че
                                                                          ск и х те
                                                                                  лах.
    6.1. Спе ц и фи ка эл е ктрон-и онны хпроц е ссов в ми кроди спе рсны х си сте мах
     6.1.3. Блуж дающ ая ч ас т и цав н еогран и ч ен н ом прос т ран с т ве

Страницы