Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 48 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

48
Продолжение прил. Б
0div
t
j
. (Б.5)
Выражение (Б.5) называется уравнением непрерывности. Переход от пол-
ной производной по времени в (Б.4) к частной производной по времени в
(Б.5) осуществлен потому, что плотность заряда
зависит также от коор-
динат точек объема V.
До Максвелла был экспериментально установлен закон полного тока,
или закон Ампера. Согласно закону Ампера циркуляция вектора напря-
женности магнитного поля
H
по произвольному замкнутому контуру Г
равна силе тока проводимости I, линии которого охватывает контур Г (см.
рис. Б.1, в):
IldH
Г
. (Б.6)
По теореме Стокса
1
rot
SГ
sdHldH
, где S
1
– произвольная поверх-
ность, опирающаяся на контур Г. Так как сила тока
1
S
sdjI
, то выраже-
ние (Б.6) можно представить в виде:
11
rot
SS
sdjsdH
. (Б.7)
Из (Б.7) следует, что
jH
rot
. (Б.8)
Соотношение (Б.8) является выражением закона Ампера в дифференци-
альной форме.
Уравнения (Б.6) и (Б.8) справедливы только в случае постоянных то-
ков и оказываются неверными в случае переменных токов. Действительно,
применим операцию «дивергенция» к правой и левой частям (Б.8). Учи-
тывая, что 0divro
t
H
, получим:
0div
j
. (Б.9)

Страницы