Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 49 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Продолжение прил. Б

Выражение (Б.9) совпадает с уравнением непрерывности (Б.5), если

0 t



Невыполнение закона Ампера для переменных токов также обнару-

жилось в эксперименте. Так, если поместить конденсатор в замкнутую

цепь постоянного тока (см. рис. Б.2, а), то в цепи будет протекать ток про-

водимости с малой величиной силы тока

I, обусловленной малой концен-

трацией свободных носителей заряда в диэлектрике, разделяющем об-

кладки конденсатора. В случае вакуумного конденсатора (см. рис. Б.2, б)

концентрация свободных носителей заряда между обкладки конденсатора

равна нулю, и, соответственно, постоянный ток проводимости в замкну-

той цепи, содержащей вакуумный конденсатор, отсутствует (

0

). Таким

образом, включение в состав замкнутой цепи постоянного тока вакуумно-

го конденсатора эквивалентно образованию полного разрыва цепи. Мож-

но предположить, что и в замкнутой цепи переменного тока, содержащей

вакуумный конденсатор, ток проводимости также будет отсутствовать.



I = 0

> 0

а б в

Рис. Б.2. Цепи с конденсаторами: а – цепь постоянного тока с обычным (не вакуум-

ным) конденсатором, б – цепь постоянного тока с вакуумным конденсатором;

в – цепь переменного тока с вакуумным конденсатором

(С – емкость конденсатора, R

– сопротивление диэлектрика, расположенного между

обкладками конденсатора, r и E – сопротивление и ЭДС источника, Z – комплексное

сопротивление источника переменного напряжения U, A – амперметр)

Однако оказалось, что если поместить вакуумный конденсатор в

замкнутую цепь переменного тока (см. рис. Б.2, в), то в цепи будет проте-