ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
51
Продолжение прил. Б
Ток смещения в вакууме – ток, который соответствует только измене-
нию во времени электрического поля и не связан с каким-либо движением
электрических зарядов. В вакууме существование тока смещения не со-
провождается выделением тепла. В отличие от вакуума при возникнове-
нии тока смещения в веществе происходит его нагревание.
Чтобы уравнения (Б.6) и (Б.8) были справедливы
и для переменных во
времени ЭМ полей, необходимо в их правые части дополнительно ввести
силу тока смещения
I
см
и плотность тока смещения
см
j
. Возникает вопрос:
чему равны
I
см
и
см
j
?
До Максвелла был известен закон Гаусса для постоянного электриче-
ского поля. Согласно закону Гаусса поток вектора электрического смеще-
ния
D
через произвольную замкнутую поверхность S, внутри которой
распределен заряд
q, равен значению заряда q:
qsdD
S
. (Б.10)
Максвелл предположил, что закон Гаусса (Б.10) применим также и в
случае переменного электрического поля. По теореме Остроградского-
Гаусса
VS
dVDsdD
div
, где V – объем, ограниченный поверхностью S.
Так как заряд
V
dVq
, выражение (Б.10) можно представить в виде:
VV
dVdVD
div
, (Б.11)
так что
D
div . (Б.12)
Из уравнения непрерывности (Б.5) и выражения (Б.8) следует, что
см
j
div должна быть равна t
. Поэтому с учетом (Б.12) получим:
t
D
j
см
. (Б.13)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- …
- следующая ›
- последняя »
