Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 52 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

52
Окончание прил. Б
В вакууме
ED
0
, где
0
– электрическая постоянная, так что
t
E
j
см
0
. Вещество в электрическом поле поляризуется, и PED
0
,
где
P
– вектор поляризованности среды. Следовательно, в этом случае
t
P
t
E
j
см
0
. (Б.14)
Первое слагаемое в правой части равенства (Б.14) совпадает с выра-
жением для плотности тока смещения в вакууме, т. е. описывает «чистый»
ток смещения, не связанный с каким-либо движением электрических за-
рядов. Второе слагаемое определяет плотность тока смещения, обуслов-
ленную переполяризацией среды, т. е. упорядоченным движением связан-
ных зарядов
вещества. Поэтому составляющая плотности тока смещения
tP
аналогична плотности тока проводимости.
Как и ток проводимости, ток смещения, связанный с переполяризаци-
ей среды, вызывает нагрев среды. Так, если поместить обыкновенный (не
вакуумный) конденсатор в замкнутую цепь переменного тока, то в кон-
денсаторе при протекании тока смещения будет выделяться определенное
количество теплоты.
С учетом токов смещения обобщенный Максвеллом закон
Ампера
(Б.8) принимает вид:
t
D
jH
rot . (Б.15)
Выражение (Б.15) называется
первым уравнением Максвелла.
Поскольку
1
S
смсм
sdjI
, то обобщенный закон Ампера (Б.6) можно
представить в виде:
11
SSГ
sd
t
D
sdjldH
. (Б.16)
Выражение (Б.16) является
первым уравнением Максвелла в интегральной
форме
.

Страницы