Взаимодействие космических аппаратов с окружающей плазмой. Новиков Л.С. - 43 стр.

   Зависимость коэффициента кинетической ионно-электронной эмис-
сии от энергии первичных ионов γ= f(E) подобна рассматривавшейся
выше зависимости для коэффициента σ. Однако, в отличие от вторич-
ной электронной эмиссии, энергия ионов Em, соответствующая макси-
мальному значению коэффициента ионно-электронной эмиссии γm, ле-
жит для большинства материалов при бомбардировке их протонами в
области энергий 40-100 кэВ и возрастает с увеличением массы ионов.
   Для аналитического описания нормированной энергетической зави-
симости коэффициента γ удобно использовать следующее выражение:
                        1           −1
     γ      ⎛ E ⎞⎛     E ⎞
                            2

        = 2⎜⎜    ⎟⎟
                 ⎜⎜1 +   ⎟⎟ .
     γm     ⎝ Em ⎠⎝ Em ⎠
   Результаты расчета по этой формуле в сопоставлении с эксперимен-
тальными данными, полученными при бомбардировке протонами раз-
личных материалов, приведены на рис. 15.
         γ / γm

   1,0

   0,8
                                                           Рис. 15. Нормированная
   0,6                                                     энергетическая зависи-
                                                           мость коэффициента γ:
   0,4                                                     кривая – расчет, точки –
                                                           эксперимент
   0,2

    0
          0       0,5   1       4        6   8    E / Em



   Фотоэлектронная эмиссия
   Процесс выбивания фотоэлектронов из материала по аналогии с
процессом вторичной электронной эмиссии может рассматриваться как
состоящий из двух стадий: возбуждения электронов вещества падаю-
щими фотонами и движения возбужденных электронов к поверхности с
последующим преодолением потенциального барьера. Отличие состоит

                                             43