Взаимодействие космических аппаратов с окружающей плазмой. Новиков Л.С. - 44 стр.

в том, что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса
фотон не может поглощаться свободными электронами проводимости.
Обязательным условием передачи энергии фотона электрону является
наличие связанного состояния электрона - на поверхности, в кристалли-
ческой решетке или атоме, что снижает вероятность поглощения фото-
на. Вторая стадия процесса идентична для обоих случаев.
    Фотоэлектронная эмиссия подчиняется следующим законам.
    1) Фотоэлектронный ток пропорционален интенсивности светового
потока (закон Столетова).
    2) Кинетическая энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивно-
сти светового потока, при этом максимальное значение энергии фото-
электронов определяется законом Эйнштейна
   Ekm = hν − eϕ ,
   где eϕ - работа выхода вещества.
   Из закона Эйнштейна следует наличие длинноволновой (красной)
границы фотоэлектронной эмиссии, которая определяется условием
   hν 0 = eϕ
   Здесь hν 0 - минимальная энергия кванта, при которой происходит
вырывание фотоэлектронов из материала; соответствующая этой энер-
гии максимальная длина волны
   λ0 [нм] = 1,24 ⋅103 eϕ [эВ ] .
    Строго говоря, это соотношение справедливо только при температу-
ре абсолютного нуля. При более высоких температурах энергетическая
граница фотоэффекта становится нерезкой из-за размытия уровня Фер-
ми.
   Температурная зависимость фотоэлектронного тока вблизи λ0 опи-
сывается законом Фаулера. Однако в большинстве прикладных задач
этот фактор можно не учитывать.
   3) При интенсивных световых потоках (создаваемых, например, с
помощью лазеров) линейная зависимость фотоэлектронного тока от

                                    44