Микромеханизмы высокотемпературной усталости и ползучести металлов и сплавов. Пачурин Г.В - 109 стр.

          c  2          
где ρ1 =   − (1 − m)  / m(1 − m).
                         2

          r0           

     Напряжение σ1j определяется заданным ресурсом долговечности:

                                                U − γσ экв 
                                     τ = τ0 exp 0          .
                                                  RT       
     Параметры U 0 , τ0 , γ принимаются равными таковым при одноосном рас-
тяжении:

                                    σ экв =
                                              1
                                                [U 0 − 2,3RT lg(τ / τ0 )].                        (4.7)
                                              γ

     Учитывая (4.2) и (4.7), определим σ1j , отвечающее заданному значению τ ,

через σ экв , учитывая, что для одноосного растяжения σ экв = σ р :
                                                                            2 (1+ α )
                                                  p                1−
                                          2G                             (1− α ) 2 + α 2 +1
                            σ1j =                               ⋅а                            .   (4.8)
                                    (1 − α) + α + 1
                                              2          2



     В выражение (4.6) подставляем вместо σ1j напряжение, определенное по
(4.8). Поскольку мы рассматриваем случай σ 2 / σ1 = 1 , то (4.8) существенно уп-

ростится: σ1j = σ p ⋅ a .
     Тогда выражение (4.6) примет вид:

                                              4σ p a 3 / 2 en δ0
                                      Pn =                                                        (4.9)
                                                      r0ρ1 (1 + en ) 2

     Таким образом, имея зависимость lg τ − σ p при одноосном растяжении,
можно определить предельное давление при заданном ресурсе долговечности
при разноосном двухосном растяжении. В принципе эти рассуждения справед-
ливы для любого значения α, изменится только вид (4.9). Предлагаемая мето-
дика позволяет учесть и разброс ± ∆τ при расчете Pn, то есть найти P ± ∆P .
     Результаты расчета сведены в табл. 4.3. Из таблицы видно хорошее соот-
ветствие экспериментальных и рассчитанных значений давления. В случае ра-



                                                  109