Составители:
Рубрика:
33
Уравнение Эйнштейна соблюдается для дисперсных систем, тече-
ние которых подчиняется закону Ньютона (Ньютоновские жидкости):
P
d
d
==η
γ
τ
ηγ
, (VI-2)
где Р - напряжение сдвига ; γ и γ - соответственно деформация и ско-
рость деформации (течения).
Для таких жидкостей вязкость может быть определена с помощью
капиллярного вискозиметра. Измерения сводятся к определению времени
вытекания жидкости через капилляр с известными геометрическими па-
раметрами. При стационарном капиллярном течении жидкости вязкость
рассчитывается по уравнению Пуазейля:
Vrp
L
τ
π
η
=
4
8
, (VI-3)
где V - объем жидкости, вытекающий из капилляра радиуса r и длинной L
за время τ; p - приложенное давление (разность давлений на концах ка-
пилляра); η - динамическая вязкость жидкости.
С увеличением концентрации дисперсной фазы возрастает взаимо-
действие между частицами и вязкость таких систем перестает подчинять-
ся уравнению Эйнштейна. Вязкость концентрированных систем растет с
концентрацией почти по экспоненте. При этом перестает выполняться за-
кон Ньютона, т.е. возникает зависимость вязкости от напряжения сдвига
(нагрузки). Подобные системы называют неньютоновскими жидкостя-
ми.
Течение неньютоновских жидкостей описывается эмпирическим
уравнением Оствальда-Вейля:
Pk
n
=γ или ηγγ==
−
Pk
n
/
1
, (VI-4)
где k и n - постоянные для данной жидкообразной системы величины.
При n = 1 жидкость является ньютоновской, и константа k совпа-
дает с ньютоновской вязкостью η. Таким образом, отклонение n от едини-
цы характеризует степень отклонения свойств неньютоновской жидкостей
от свойств ньютоновских жидкостей. При n < 1 ньютоновская вязкость
уменьшается с увеличением деформации и скорости течения. Такие жид-
кости называют псевдопластическими. При n > 1 ньютоновская вязкость
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- …
- следующая ›
- последняя »
