Физические основы теплотехники. Часть I. Термодинамика. Панов В.К. - 71 стр.

§ 16. Изохорный процесс                                  79

      Выражение для подсчета тепла в любом процессе (3.17)
было получено в предыдущей главе:
                         Q = спроц m Δt.
      К сожалению, изотермический процесс — тот единст-
венный случай, в котором воспользоваться им не удастся. Те-
плоемкость равна бесконечности, а изменение температуры –
нулю: тепло подводится или отводится, а температура не ме-
няется. Значит, найдем другой способ.
      4. Применим теперь к процессу общее уравнение перво-
го начала термодинамики
                         Q = ΔU + L .
      В изотермическом процессе не меняется температура.
Поскольку внутренняя энергия идеального газа зависит только
от нее, то ΔU = 0. Тогда
                            Q = L.                     (4.5)
      Этот, на первый взгляд, тривиальный результат важно
осмыслить. Во-первых, он дает возможность все-таки нахо-
дить тепло в изотермическом процессе, поскольку работа пре-
красно вычисляется. Во-вторых, уравнение (4.5) означает: те-
пло и работа в изотермическом процессе одинаковы по вели-
чине и знаку. Иными словами: если тепло подводится, то оно
целиком расходуется на совершение работы расширения. Или
еще: газ можно сжать, не меняя его температуры. Для этого
тепло необходимо отводить, причем ровно столько джоулей,
сколько составляет работа сжатия.

§ 16. Изохорный процесс

      1. V = const. Изохорный – это процесс, протекающий в
          постоянном объеме газа. Такие условия соблюдены,
          если газ находится в жестком, герметичном сосуде.
          Жесткость сосуда обеспечивает постоянство его
          объема (и формы), а значит, и постоянство объема
          газа, поскольку газ всегда занимает все предостав-
          ленное ему пространство. Герметичность обеспечи-
          вает постоянство количества газа.
      2. Закономерность, экспериментально установленная
          Ж. Шарлем в 1787 г. и уточненная в 1802 г. Ж. Гей-