Электромагнетизм. Электромагнитные колебания и волны. Першенков П.П - 11 стр.

UptoLike

11
где βугол между векторами BP
m
r
r
и .
β
sinBPM
m
= ,
Закон полного тока для магнитного по-
ля в вакууме
где nчисло проводников с током I
К
, охва-
тываемых контуром.
=
=
n
K
K
IldB
1
0
µ
r
r
, (1.14)
Теорема Остроградского-Гаусса для
магнитного полямагнитный поток сквозь
произвольную замкнутую поверхность ра-
вен нулю:
0=
SdB
r
r
(1.15)
Работа по перемещению контура с то-
ком в магнитном поле
где dΦмагнитный поток сквозь поверх-
ность, которую пересекает проводник при
перемещении.
А
Id
δ
, (1.16)
Если в процессе перемещения провод-
ника I – const, то
где Φ
m
магнитный поток сквозь поверх-
ность прочерченную проводником при пе-
ремещении.
Φ=Φ=
2
1
21 mm
IIdA
,
(1.17)
                             r    r
где β – угол между векторами Pm и B .             M = Pm B sin β ,

     Закон полного тока для магнитного по-         r r        n

ля в вакууме                                     ∫ B dl = µ 0 ∑ I K , (1.14)
                                                             K =1
где n – число проводников с током IК, охва-
тываемых контуром.
    Теорема Остроградского-Гаусса для
магнитного поля – магнитный поток сквозь
произвольную замкнутую поверхность ра-
                                                    r r
вен нулю:
                                                   ∫ dS = 0
                                                    B                   (1.15)

    Работа по перемещению контура с то-            δ А = Id Φ ,         (1.16)
ком в магнитном поле
где dΦ – магнитный поток сквозь поверх-
ность, которую пересекает проводник при
перемещении.
    Если в процессе перемещения провод-              2

ника I – const, то                            A1−2 = ∫ IdΦ m = IΦ m ,
                                                     1
где Φm – магнитный поток сквозь поверх-
ность прочерченную проводником при пе-                                  (1.17)
ремещении.




                                        11