ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
11
где β – угол между векторами BP
m
r
r
и .
β
sinBPM
m
= ,
Закон полного тока для магнитного по-
ля в вакууме
где n – число проводников с током I
К
, охва-
тываемых контуром.
∫
∑
=
=
n
K
K
IldB
1
0
µ
r
r
, (1.14)
Теорема Остроградского-Гаусса для
магнитного поля – магнитный поток сквозь
произвольную замкнутую поверхность ра-
вен нулю:
0=
∫
SdB
r
r
(1.15)
Работа по перемещению контура с то-
ком в магнитном поле
где dΦ – магнитный поток сквозь поверх-
ность, которую пересекает проводник при
перемещении.
А
Id
δ
=Φ, (1.16)
Если в процессе перемещения провод-
ника I – const, то
где Φ
m
– магнитный поток сквозь поверх-
ность прочерченную проводником при пе-
ремещении.
∫
Φ=Φ=
−
2
1
21 mm
IIdA
,
(1.17)
r r
где β – угол между векторами Pm и B . M = Pm B sin β ,
Закон полного тока для магнитного по- r r n
ля в вакууме ∫ B dl = µ 0 ∑ I K , (1.14)
K =1
где n – число проводников с током IК, охва-
тываемых контуром.
Теорема Остроградского-Гаусса для
магнитного поля – магнитный поток сквозь
произвольную замкнутую поверхность ра-
r r
вен нулю:
∫ dS = 0
B (1.15)
Работа по перемещению контура с то- δ А = Id Φ , (1.16)
ком в магнитном поле
где dΦ – магнитный поток сквозь поверх-
ность, которую пересекает проводник при
перемещении.
Если в процессе перемещения провод- 2
ника I – const, то A1−2 = ∫ IdΦ m = IΦ m ,
1
где Φm – магнитный поток сквозь поверх-
ность прочерченную проводником при пе- (1.17)
ремещении.
11
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »
