ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
82
или
,
B
yx
A
=
−⋅
т.е. в этом случае точка гармонически колеблется вдоль прямой (рис. 9.7).
Рис. 9.6 Рис. 9.7
3.
При
2
π
ϕ
=±
уравнение траектории примет вид
22
22
1.
xy
A
B
+=
Это уравнение эллипса, полуоси которого
равны соответствующим амплитудам колебаний.
Если А = В, эллипс вырождается в окружность; при
2
π
ϕ
=+
движение происходит по часовой стрелке,
при
2
π
ϕ
=− точка движется по эллипсу против ча-
совой стрелки (рис. 9.8).
Фигуры Лиссажу
Если частоты двух взаимно перпендикулярных колебаний неодина-
ковы, то траектория результирующего движения имеет вид сложных кри-
вых, называемых
фигурами Лиссажу (таблица 5).
Метод фигур Лиссажу – широко распространенный способ сравне-
ния (измерения) частот двух складываемых колебаний, т.к. отношение
частот обратно пропорционально количеству точек касания кривой с соот-
ветствующей осью:
.
y
x
y
x
n
n
ω
=
ω
Рис. 9.8
B или y = − ⋅ x, A т.е. в этом случае точка гармонически колеблется вдоль прямой (рис. 9.7). Рис. 9.6 Рис. 9.7 π 3. При ϕ = ± уравнение траектории примет вид 2 x2 y 2 + = 1. A2 B 2 Это уравнение эллипса, полуоси которого равны соответствующим амплитудам колебаний. Если А = В, эллипс вырождается в окружность; при π ϕ = + движение происходит по часовой стрелке, 2 π при ϕ = − точка движется по эллипсу против ча- 2 Рис. 9.8 совой стрелки (рис. 9.8). Фигуры Лиссажу Если частоты двух взаимно перпендикулярных колебаний неодина- ковы, то траектория результирующего движения имеет вид сложных кри- вых, называемых фигурами Лиссажу (таблица 5). Метод фигур Лиссажу – широко распространенный способ сравне- ния (измерения) частот двух складываемых колебаний, т.к. отношение частот обратно пропорционально количеству точек касания кривой с соот- ветствующей осью: ωx n y = . ω y nx 82
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 80
- 81
- 82
- 83
- 84
- …
- следующая ›
- последняя »