Диодные структуры. Петров Б.К - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

через диод . Уменьшение концентрации дырок в n-области связано с уходом их в p
+
-
область и рекомбинацией . Нетрудно понять , почему в идеализированном случае, когда
сопротивление внешней цепи равно нулю (R=0), величина выброса обратного тока
стремится к бесконечности , что следует из уравнения (16). Дело в том , что в момент
подачи обратного напряжения концентрация дырок на самой границе запорного слоя
мгновенно становится равной нулю. В любом другом сечении базы в первое мгновение
концентрация дырок остается неизменной, поэтому градиент концентрации дырок и
дырочный ток через p
+
-n-переход бесконечно велики. Реально электрическая цепь всегда
имеет конечное активное сопротивление, которое ограничивает величину выброса
обратного тока. Кроме того, длительность фронта обратного импульса напряжения тоже
конечна. Поэтому концентрация дырок на границе p
+
-n-перехода убывает до нуля за
конечное время. При этом распределение дырок в глубине базы успевает измениться , и
градиент концентрации, а следовательно, и обратный ток диода, будут ограничены .
Рассмотрим случай переключения диода из прямого направления в обратное, когда
сопротивление цепи R велико. При подаче импульса обратного напряжения в цепи ,
изображенной на рис. 3, некоторое время будет протекать неизменный по величине ток
i
обр.
Амплитуда и длительность плоской вершины обратного тока (рис. 4в) определяются
величиной э.д .с. и сопротивлением R. В любом сечении базы дырочный ток равен : 
через д иод . У м ень ш ение к онц ентрац ии д ырок в n-обл асти связано с уход ом их в p+-
обл асть и рек ом бинац ией. Н етруд но понять , почем у в ид еал изированном сл учае, к огд а
сопротивл ение внеш ней ц епи равно нул ю (R=0), вел ичина выброса обратного ток а
стрем ится к беск онечности, что сл ед ует из уравнения (16). Д ел о в том , что в м ом ент
под ачи об
         ратного напряж ения к онц ентрац ия д ырок на сам ой границ е запорного сл оя
м гновенно становится равной нул ю . В л ю бом д ругом сечении базы в первое м гновение
к онц ентрац ия д ырок остается неизм енной, поэ том у град иент к онц ентрац ии д ырок и
д ырочный ток черезp+-n-переход беск онечно вел ик и. Р еал ь но э л ек трическ ая ц епь всегд а
им еет к онечное ак тивное сопротивл ение, к оторое ограничивает вел ичину выброса
обратного ток а. К ром е того, д л ител ь ность ф ронта обратного им пул ь са напряж ения тож е
к онечна. П оэтом у к онц ентрац ия д ырок на границ е p+-n-переход а убывает д о нул я за
к онечное врем я. П ри э том распред ел ение д ырок в гл убине базы успевает изм енить ся, и
град иент к онц ентрац ии, а сл ед овател ь но, и обратный ток д иод а, буд ут ограничены.

       Р ассм отрим сл учай перек л ю чения д иод а изпрям ого направл ения вобратное, к огд а
сопротивл ение ц епи R вел ик о. П ри под аче им пул ь са обратного напряж ения в ц епи,
изображ енной на рис. 3, нек оторое врем я б
                                           уд ет протек ать неизм енный по вел ичине ток
iо бр. А м пл итуд а и д л ител ь ность пл оск ой верш ины обратного ток а (рис. 4в) опред ел яю тся
вел ичиной э .д .с. и сопротивл ением R. В л ю б
                                               ом сечении базы д ырочный ток равен:

Страницы