Диодные структуры. Петров Б.К - 13 стр.

           p                                                                                ∂p ( x) 
                                                                              i p = − qD p  n                  .
                                       n-б а за
                                                                                            ∂x 
       p+
                                                                (19)

                                                                       П ри      небол ь ш их          уровнях
                                                                инж ек ц ии д ырочный ток                 м ож но
                                                                считать д иф ф узионным . Т огд а ток
                                                                через переход           и        к онц ентрац ия

               0                                        x       д ырок вбл изи запорного сл оя буд ут

  Ри с. 5. П о сле до ва те льно е и зме не ни е                связаны уравнением (15).
  ко нце нтр а ци и дыр о к в б а зе ди о да пр и
                                                                       У равнение (15)               позвол яет
  мгно ве нно м и зме не ни и пр ямо го
  на пр яж е ни я на о б р а тно е в случа е ма ло го           сд ел ать важ ный вывод . П оск ол ь к у
  вне ш не го со пр о ти вле ня. 1 - t1<0; 2 - t2=0;            ток через переход нек оторое врем я
  3 - t3>0; 4 - t4>t3.
                                                                остается постоянным                 (рис. 4в),
                                                                град иент к онц ентрац ии д ырок тож е
       p
                                                                буд ет оставать ся постоянным                   в
                                                                течение врем ени             ф орм ирования
     p+                                n-б а за                 пл оск ой верш ины обратного ток а.
                                                                С пад ток а буд ет сопровож д ать ся
                                                                ум ень ш ением                       град иента
                                                                к онц ентрац ии                           д ырок .
                                                                П осл ед овател ь ное                изм енение
                                                                к онц ентрац ии         д ырок        в      базе
           0                                                x
                                                                пок азано на рис. 5 и рис. 6. Ш трих-
    Ри с. 6. П о сле до ва те льно е и зме не ни е              пунк тирные        прям ые           явл яю тся
    ко нце нтр а ци и дыр о к в б а зе ди о да пр и
    мгно ве нно м и зме не ни и пр ямо го                       к асател ь ным и             к         к ривым
    на пр яж е ни я на о б р а тно е в случа е                  распред ел ения              к онц ентрац ии.
    б о льш о го вне ш не го со пр о ти вле ни я.               Н ак л он     к асател ь ных           остается
    1 - t1>0; 2 - t2>t1; 3 - t3>t2; 4 - t4>t3.
                                                                постоянным         до       тех пор,        пок а
                                                                к онц ентрац ия д ырок не д остигнет
нул евого значения вбл изи запорного сл оя. Д ал ь нейш ееум ень ш ениек онц ентрац ии д ырок
в гл убине базы вед ет к ум ень ш ению град иента к онц ентрац ии, а сл ед овател ь но, и ток а
черезд иод .