Составители:
Рубрика:
25
()
()
()
()
()
()
ω
ω
⎧⎫
⎡⎤
′
∆
⎪⎪
′′
+−α−Γω
⎢⎥⎨⎬
′
α
⎢⎥
⎪⎪
⎣⎦
⎩⎭
α=
⎧⎫
⎡⎤
′
∆
⎪⎪
′′
−α−Γω
⎢⎥
⎨⎬
′
α
⎢⎥
⎪⎪
⎣⎦
⎩⎭
0
T
0
sin 0,5 sin
,
sin 0,5 sin
k
k
Rd
Nm
h
Rd
m
vv
vv
(4.3)
где
∆R
– расстояние между штрихами ЛЗ; v – скорость волны в ЛЗ.
Максимальное значение функции
()
α
T
h
находится из условия
()
()
ω
⎡⎤
′
∆
′′
−α−Γω=π
⎢⎥
′
α
⎢⎥
⎣⎦
0
sin 2 ,
k
Rd
mp
vv
(4.4)
из которого для угла
′
α=α−Γ=0
k
можно определить
ω
′
∆= λ=λ
00
,
p
Rp
m
(4.5)
где p – целое число, а λ
0
– длина волны на центральной частоте ω
0
в ЛЗ.
Из выражения (4.4) с учетом (4.5) получим зависимость углового
положения функции h
Т
(α) от частоты ω в ЛЗ
()
()
′
λα
⎛⎞
ω
′
α−Γ = −
⎜⎟
′
ω
⎝⎠
0И
0
sin 1 .
k
p
d
v
(4.6)
Продифференцировав (4.6) и переходя к приращениям, можно
записать, что максимальная разрешающая способность устройства
равна
()
∆ω
=
ω+
0
1
21Np
(4.7)
и является величиной, обратно пропорциональной числу элементов
в переизлучающей решетке.
Устройство МПР для обработки сигналов в спектральной области
может быть существенно упрощено, если перейти от фазового к час
тотному сканированию, как это показано на рис. 4.2. В данном слу
чае частоты ЛЗ и аналогового процессора одни и те же, что кроме
всего прочего допускает не только пространственную, но еще и час
тотную фильтрацию в считывающих преобразователях.
Нетрудно показать, что выражения (4.3...4.7) справедливы и для
этого устройства при m
w
=1. Рассматриваемые устройства МПР ис
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- …
- следующая ›
- последняя »
