Составители:
Пространственное распределение эле ктронов, освобождаю-
щихся при фотоэффекте, подчиняется закону cos
2
φ (φ — угол
между направлением вылета электрона и электрическим векто-
ром Е падающей волны) для энергии hν < m
0
c
2
(рис. 48, а).
Распред еление фото электронов в этом случае симметрично от-
носительно электрического вектора Е. При hν & m
0
c
2
угловое
распределение фотоэлектронов становится «вытянутым вперед»
вследствие релят ивистских эффектов (см. рис. 48, б).
§ 2. Рассеяние γ-лучей
При прохождении γ-лучей через вещество, наряду с поглощени-
ем, происходит их рассеяние, т. е. отклонение о т первоначально-
го направления. Рассеяние бывает с изменением и без изменения
длины волны.
Рассеяние без изменения длины волны падающего излучения
называется класс ическим или томсоновским. Падающее излуче-
ние пр и в одит в резонан с н ы е колебания связанные электроны ато-
ма и они становятся излучателями квантов такой же частот ы .
Рассеяние с изменением длины волны (комптон-эффект) воз-
никает тогда, когда э нергия падающего кванта больше энергии
связи электрона в атоме. Впервые это явление наблюдал Комптон
при исследовании рассеяния рентгеновских лучей. Он предложил
трактовать этот эффект как упругое рассеяние частиц-фотонов
на свободных электронах. В каждом отдельном акте взаимодей-
ствуют один фотон и один электрон (электроны в этом случа е
можно считать свободными, так как энергия падающих квантов
превосходит энергию связи электронов в атомах).
Из законов сохранения энергии и импульса можно получить
следующее соотношение, связ ы вающее энергию hν
%
рассеянного
γ-кванта с углом рассеяния φ (см. рис. 49):
hν
%
=
hν
1+(hν/m
0
c
2
)(1 − cos φ)
. (6.6)
Полное эффективное сечение, определяющее число γ-квантов,
выбывших из первичного пучка и рассчитанное на электрон, да-
ется формулой Клейна–Нишины–Тамма:
100
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 98
- 99
- 100
- 101
- 102
- …
- следующая ›
- последняя »
