Составители:
σ
K
=
3
4
σ
T
,
1+α
α
2
(
2(1 + α)
1+2α
−
1
α
ln(1 + 2α)
)
+
+
1
2α
ln(1 + 2α) −
1+3α
(1 + 2α)
2
-
,α = hν/m
0
c
2
, (6.7)
где σ
T
= (8π/3)r
2
0
=6,65 · 10
−25
см
2
— сечение томсоновского
рассеяния (r
0
= e
2
/m
0
c
2
— классический ра диус электрона).
Рассмотрим предельные случаи:
1) для малых энергий σ
K
линейно уб ывает с ростом энергии
γ-лучей:
σ
K
= σ
T
%
1 − 2α +
2
5
α
2
+ ...
&
,α $ 1; (6.8)
2) при очень больших энергиях σ
K
убывает с увеличением
энергии падающего излучения обратно пропорционально hν:
σ
K
=
3
8
σ
T
1
α
%
1
2
+ ln 2α
&
,α & 1. (6.9)
Линейный коэффициент ослабления за счет комптоновского
рассеяния выражается формулой
σ = nZσ
K
, (6.10)
где n — число атомов в 1 см
3
; Z — заряд ядра, т. е. число элек-
тронов на атом.
Это выражение можно записать также в виде
σ = N
A
ρ
Z
A
σ
K
,
где N
A
=6,02·10
23
моль
−1
— пос тоянная Авогадро; ρ — плотность
вещества поглотителя; A — атомная масса.
Ввиду того что Z/A мало изменяется при переходе от вещества
к веществу (от 0,5 до 0,4 в пределах периодической таблицы), то
линейный коэффициент ослабления за счет комптоновского рас-
сеяния при определённой энергии γ-лучей зависит практически
только от плотности вещ ества ρ. На рис. 4 5 — 47 представлена
зависимость линейно го коэффициента σ от энергии первичных
01/09 101
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 99
- 100
- 101
- 102
- 103
- …
- следующая ›
- последняя »
