Составители:
γ-квантов для фильтров из свинца и алюминия. Если поглоти-
тель сделан из вещества, характеризуемого малым Z, то фото-
эффектом можно пренебречь. Ослабление пучка γ-лучей опреде-
ляется главным образом комптон-эффектом (при средних hν). В
этом случае, ввиду т ого, что σ пропорционально плотности ρ,а
отношение Z/A приблизительно постоянно, можно ввести массо-
вый коэффициент ослабления, являющийся универсальной вели-
чиной:
σ
M
=
σ
ρ
= N
A
Z
A
σ
K
. (6.11)
Одно и то же значение σ
M
пригодно для любого поглотителя.
Величина σ
M
является функцией только энергии γ-кванта.
Указанный на рис. 45 — 47 ход кривых, изображающих зави-
симость σ от hν, о тносится к случаю бесконечно узкого пучка и
точечног о детектора. Однако на опыте употребляют ся пучки с
конечным углом ра створа и дет ектор не является точечным. По-
этому весьма существенно знание углового распределения рассе-
янных γ-квантов. Последнее дается дифференциальным сечением
рассеяния в теории Клейна–Нишины–Тамма. Относительное чис-
ло γ- квантов, рассеянных в единичном тел е с н о м у гле под углом
φ, равно
dσ(φ)
dΘ
=
1
2
%
e
2
m
0
c
2
&
2
1 + cos
2
φ
[1 + α(1 − cos φ)]
2
× (6.12)
×
,
1+
α
2
(1 − cos φ)
2
(1 + cos
2
φ)[1 + α(1 − cos φ)]
-
,α = hν/m
0
c
2
.
При очень малых значениях α (hν $ m
0
c
2
) угловое распре-
деление следует закону (1 + cos
2
φ), характерному для классиче-
ской электромаг нитной теории. Это распределение симметрично
относите льно угла 90
◦
. Вероятность рассеяния максимальна при
углах 0
◦
и 180
◦
.
Если α превосходит единицу (hν & m
0
c
2
в релятивистской
области), то у гловое распреде ле ние становится все более и бо-
лее резко направленным вперед. Кривые рис. 50 иллюстрируют
характер углового распределения рассеянного γ-излучения для
различных значений hν. При hν∼ 2 , 5 МэВ почти все рассеян н ы е
кванты о тклоняются менее чем на 30
◦
. При α & 1 практически
102
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 100
- 101
- 102
- 103
- 104
- …
- следующая ›
- последняя »
