Электричество и электромагнетизм. Полицинский Е.В. - 105 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

104
Из полученных условий для составляющих векторов
В
r
и
Н
r
сле-
дует, что линии этих векторов испытывают излом (преломляются). Как
и в случае диэлектриков, можно найти закон преломления линий
В
r
, а
значит, и линий
Н
r
(рис. 84):
1
11 2 2
2
(/)/(/ )
nn
tg
В
ВВВ
tg
ττ
α
α
=
,
откуда с учетом (189) и (195) получается закон преломления линий век-
тора магнитной индукции
В
r
:
2
1
2
1
tg
tg
μ
μ
=
α
α
. (196)
Из этой формулы следует, что, входя в магнетик с большей маг-
нитной проницаемостью, линии
В
r
и
Н
r
удаляются от нормали. На пре-
ломлении линий вектора магнитной индукции основана магнитная за-
щита. При внесении замкнутой железной оболочки (
μ >> 1) во внешнее
магнитное поле линии этого поля будут концентрироваться (сгущаться)
преимущественно в самой оболочке. В полости, охватываемой оболоч-
кой, магнитное поле оказывается сильно ослабленным по сравнению с
внешним полем.
Из сказанного ясно, что если конфигурация первоначального поля
и форма тела таковы, что линии индукции не пересекают поверхность
тела, то не
будет и преломления линий индукции, и магнитное поле вне
тела не будет изменяться при внесении тела. Так, например, если на
прямой длинный провод с током надеть длинную железную трубу, ко-
аксиально с проводом, то линии индукции, имеющие в этом случае вид
концентрических окружностей, не будут пересекать ни внутреннюю, ни
внешнюю поверхность
трубы. Поэтому и магнитное поле во всем про-
странстве, кроме толщи самой трубы, будет таким же, как и до надева-
ния трубы. В самом же теле трубы величина магнитной индукции уве-
личится в
μ раз (μ − магнитная проницаемость железа).
Рис. 84. Вектора
B
u
r
и H
uur
при переходе через границу раздела двух магнетиков
α
1
α
2
B
1n
B
1
B
2τ
B
2n
μ
1
μ
2
B
2
B
1τ

Страницы