ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
102
Оба основания одинаковы (S
1
= S
2
= S) и настолько малы, что в
пределах каждого из них поле можно считать однородным. Используя к
этой поверхности теорему Остроградского – Гаусса
, можно записать:
∫
⋅
S
n
dSВ
= В
1n
S + В
2n
S + В
n
S
бок
= 0. (188)
Если устремить высоту цилиндра h к нулю, S
бок
также будет стре-
миться к нулю. Поэтому в пределе соотношение (188) примет вид:
В
1n
= − В
2n
.
Знаки проекций оказались разными вследствие того, что нормали
1
n
r
и
2
n
r
к основаниям цилиндра имеют противоположные направления.
Если проецировать
1
В
r
и
2
В
r
на одну и ту же нормаль, получится усло-
вие
:
В
1n
= В
2n
, (189)
т.е. нормальные составляющие вектора
В
r
оказываются одинаковыми по
разные стороны границы раздела двух магнетиков.
Заменив проекции вектора
В
r
проекциями вектора
Н
r
, умножен-
ными на
μ·μ
0
, получим соотношение:
μ
1
·μ
0
·Н
1n
= μ
2
·μ
0
·Н
2n
,
из которого следует, что:
1
2
n2
n1
Н
Н
μ
μ
= . (190)
Возьмем небольшой прямоугольный контур со сторонами, парал-
лельными границе раздела с пренебрежимо малой высотой
b и такой
длины
a, чтобы в ее пределах напряженность поля
Н
r
в каждом магне-
тике можно было считать одинаковой. Контур частично проходит в
первом магнетике, частично – во втором. Ось
х проходит через середину
стороны b (рис. 83).
Пусть в магнетиках создано поле, напряженность которого в пер-
вом диэлектрике равна
1
Н
r
, а во втором −
2
Н
r
. Вследствие того, что цир-
куляция вектора
Н
r
по выбранному нами контуру должна быть равна
нулю, то при указанном направлении обхода циркуляция вектора
Н
r
может быть представлена в виде:
b
μ
1
μ
2
ε
a
х
Р
ис. 83. Прямоугольный контур
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 101
- 102
- 103
- 104
- 105
- …
- следующая ›
- последняя »
