Электричество и электромагнетизм. Полицинский Е.В. - 102 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

101
Тогда закон полного тока для магнитного поля в веществе можно
записать также в виде:
∫
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
μ
L
0
ldJ
В
r
r
r
= I, (185)
где I есть алгебраическая сумма токов проводимости.
Выражение, стоящее в скобках в (185), есть не что иное, как вве-
денный ранее вектор
Н
r
напряженности магнитного поля:
Н
r
=
0
В
μ
r
− J
r
. (186)
Итак, циркуляция вектора
Н
r
по произвольному замкнутому
контуру L равна алгебраической сумме токов проводимости, охва-
тываемых этим контуром:
∫
L
ldН
r
r
= I. (187)
Выражение (186) представляет собой теорему о циркуляции векто-
ра
Н
r
.
Как видно из (186) вектор
Н
r
представляет собой комбинацию двух
различных величин
В
r
/μ
0
и J
r
. Поэтому вектор
Н
r
− вспомогательный
вектор, не имеющий физического смысла. Однако во многих случаях
его использование значительно упрощает изучение поля в магнетиках.
Условия на границе раздела двух магнетиков
Рассмотрим связь между векторами
В
r
и
Н
r
на границе раздела двух
однородных магнетиков (магнитные проницаемости которых μ
1
и μ
2
)
при отсутствии на границе тока проводимости. Искомые условия, как и
в случае диэлектрика, получим с помощью теоремы о циркуляции век-
тора
Н
r
и теоремы Остроградского-Гаусса для вектора
В
r
.
Рис. 82. Граница раздела
двух магнетиков
μ
1
μ
2
h
S
1
S
2
n
1
n
2
На границе раздела двух магнетиков
(рис. 82) построим прямую цилиндриче-
скую поверхность ничтожно малой высоты
h, одно основание S
1
которой находится в
первом магнетике, другое основание S
2
на-
ходится во втором.

Страницы