Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 92 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ
ЛЕКЦИЙ
(
Механика
,
МКТ
,
термодинамика
)
Полицинский
Е
.
В
.
92
Действительно, исходя из представлений теории тяготения:
0 0 0 0
( )
( )
p
G m M G m M G m M h
E
R h R R R h
⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅
= − − =
+ ⋅ +
,
так как
2
0
G m M
P
R
⋅ ⋅
=
и
2
0
g
m R
⋅
= =
, то с учётом
0
h R
<<
, получаем
2
0
p
m G M h
E m g h
R
⋅ ⋅ ⋅
= = ⋅ ⋅
.
Напряжённость как градиент потенциала
При перемещении тела массой m на расстоянии dR совершается ра-
бота
2
m M
dA G dR
R
⋅
= ⋅
и
G M
R
ϕ
⋅
=
. Тогда
dA md
ϕ
= −
. Учитывая
что
dA Fdl m gdl
= = ⋅
, получаем
m gdl md
ϕ
⋅ = −
или
d
g
dl
ϕ
= −
. Величина
d
dl
ϕ
характеризует изменение потенциала на единицу длины в направлении
перемещения в поле тяготения.
g grad
ϕ
= −
(174).
Знак минус указывает на то, что вектор напряжённости
g
направ-
лен в сторону убывания потенциала (
grad i j k
x y z
ϕ ϕ ϕ
ϕ
∂ ∂ ∂
= ⋅ + ⋅ + ⋅
∂ ∂ ∂
– гради-
ент скаляра
ϕ
).
Для графического изображения распределения потенциала исполь-
зуют эквипотенциальные поверхности. Эквипотенциальные поверх-
ности – поверхности, во всех точках которых потенциал
ϕ
гравитаци-
онного поля имеет одно и то же значение.
Космические скорости
Космические скорости – скорости для достижения определённых
космических орбит (рис. 88).
3
υ
2
υ
1
υ
Рис. 88. Космические скорости

Страницы