Материаловедение и технология конструкционных материалов. Попов Г.В - 127 стр.

стояние. Для плоскостей (100) кубических кристаллов Р равно 6,
для плоскостей (110) Р = 12, для плоскостей (111) Р = 8. Угол
сходимости β определяется направлениями крайних лучей данно-
го первичного рентгеновского пучка, которые могут попадать на
выбранную точку образца.
      Так как β малая величина (0,0002-0,03 рад), а фактор повто-
ряемости первых линий рентгенограммы не может быть более 12,
то очевидно, в создании дифракционной картины от плоскостей с
индексами (hkl) участвует не более 0,1-5 % от общего числа кри-
сталлов в облучаемом объеме образца. Поэтому число рефлексов
Nhkl на кольце рентгенограммы с индексами (HKL) прямо про-
порционально объему образца и участвующему в создании ди-
фракционной картины фактору повторяемости Р, углу сходимо-
сти рентгеновских лучей β и обратно пропорционально среднему
объему кристаллов V0:
                                 UPβ cosϑ   .               (12)
                       N HKL =
                                   2V0
     Отсюда линейный размер зерен L0:
                                UPβ cosϑ    .               (13)
                       L0 = 3
                                 2 N HKL
      Для вычисления L0 необходимо знать U. При съемке на
просвет достаточно тонкого образца, прозрачного для Кα лучей, U
легко определяется как произведение площади облучаемого уча-
стка образца-пластинки на его толщину.
      Как следует из формулы (12), чтобы получить раздельные
рефлексы на кольце, выгодно ограничивать облучаемый объем
образца, уменьшать угол β и брать линии с малым фактором по-
вторяемости.

     Методика выполнения расчета
     1. Получить у преподавателя рентгенограмму, снятую на
плоскую пленку с известного металла с кубической решеткой.
     2. По квадратичной формуле Вульфа-Брэгга
                            λ2
                   sin 2 ϑ = 2 ( H 2 + K 2 + L2 )
                            4a

                                                             127