Проектирование полосковых устройств СВЧ. - 46 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Рубрика: 

40
.1
02,0
65,0
4
ln
2
0
−++
=
−
rrf
r
gd
hs
C
h
s
cthC
εε
π
π
εε
(2.78)
Волновое сопротивление и эффективные диэлектрические
проницаемости при четном и нечетном возбуждениях могут быть найдены из
соответствующих значений емкости по следующим формулам:
[]
1
0
−
=
в
iii
CCcZ
, (2.79)
в
ii
i
эф
CC
=
ε
, (2.80)
где индекс
i
заменяет индексы
е
или
о
для четного и нечетного видов
возбуждения, а
С
в
– значение емкости в случае, если диэлектриком является
воздух.
В случае, когда полосковые проводники имеют конечную толщину
t
,
емкости могут рассчитываться с использованием понятия эффективной
ширины для одиночной линии. Выражения для эффективной ширины
W
t
,
имеют следующий вид:
()
[]
tW
h
W
h
W
h
W
e
t
∆∆−−
∆
+=
69,0exp5,01
, (2.81)
h
t
h
W
h
W
e
t
o
t
∆
+=
, (2.82)
где
hs
ht
h
t
r
ε
1
=
∆
, (2.83)
∆
W
– приращение ширины полоски одиночной микрополосковой линии,
обусловленное влиянием толщины полоски
t
, которое определяется
формулами (2.24), (2.25).
Эти выражения действительны для
s
≥
2t
. При конечной толщине полосок
емкости как при четном, так и при нечетном возбуждении выше, чем при
полосках нулевой толщины. Следовательно, в этом случае волновые
сопротивления как при четном, так и при нечетном возбуждении
уменьшаются. Относительное увеличение емкостей
в
o
С
и
в
e
С
при возрастании
толщины полосок больше, чем относительное увеличение емкостей
С
о
и
С
е
,
следовательно, эффективные диэлектрические проницаемости
()
t
e
эф
ε
и
()
t
o
эф
ε
с
увеличением толщины полосок уменьшаются. Причем относительное

Страницы