Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 48 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

46
можно получить с учётом (3.44) и (3.45) выражение для определения
направлений максимумов боковых лепестков:
kd
Nkd
m
α
+
π
+
=θ
)12(
)cos(
бок
. (3.46)
Таким образом, направления боковых лепестков и их количество
зависят не только от фазового сдвига между токами в соседних эле-
ментах АР и расстояниями между элементами в длинах волн, но и от
количества элементов в антенной решётке. В простейшем случае,
при синфазной запитке элементов АР, количество боковых лепестков
её множителя, заключённых между соседними главными лепестками,
будет на два меньше, чем количество элементов АР (N – 2).
3.7.2. Направления и количество нулей множителя
Множитель АР будет равен нулю, F
c
(U
0
) = 0, в том случае, если
числитель у него равен нулю, а знаменатель – нет. Этому соответству-
ет общее условие:
, )cos(
2
или ,
2
0
0
π=α−θπ= mkd
N
m
NU
где m = ±1; ± 2; ..., (3.47)
число m называется
порядком нуля множителя
.
Раскрывая значение обобщённой угловой координаты, можно
найти направления нулей:
kdNkd
m α
+
π
=θ
2
)cos(
0
. (3.48)
Таким образом,
количество
нулей
определяется
количеством
из
-
лучателей
АР
,
а
также
расстоянием
между
соседними
элементами
в
длинах
волн
и
фазовым
сдвигом
токов
в
соседних
излучателях
АР
. При
синфазной запитке элементов АР, количество нулей её множителя,
заключённых между соседними главными лепестками, будет на один
меньше, чем количество элементов АР (N – 1).
3.7.3. Фазовая диаграмма направленности антенной решётки
Рассмотрим отдельно выражение, описывающее фазу ЭМВ, излу-
чённой антенной решёткой:
.
cos
2
1
cos
2
1
2
1
)cos(
2
1
2
1
0
θ
−
ψ−
θ
−
α
−
−α−θ
−−
===
kd
N
j
j
kd
N
j
N
jkd
N
jU
N
j
eeeeee (3.49)
где ψ
0
– фаза тока в центральном излучателе АР.

Страницы