Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 50 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

48
Длина всей решётки определяется выражением:
(
)
dNL 1−=
. (3.50)
При большом числе излучателей и малом расстоянии между ними
приближённо можно считать, что
NdL
≈
.
Возьмём в качестве исходного множитель дискретной равноам-
плитудной линейно-фазной эквидистантной решётки:
( )
( )
α−θ
α−θ
=θ
cos
2
1
sin
cos
2
sin
)(
kdN
kd
N
F
c
. (3.51)
Перейдём к непрерывной системе, т.е. положим в (3.51)
∞
→
→
Nd ,0
, а также вынесем kd за скобку, тогда с учётом того, что
sinβ ≈ β, получим:
α
−θ
α
−θ
=θ
kd
kL
kd
kL
F
c
cos
2
cos
2
sin
)(
. (3.52)
Так как α
/
kd физически для непрерывной АР соответствует ко-
эффициенту замедления ξ , причём ξ ≤ 1 , то выражение (3.52) примет
вид:
( )
( )
ξ−θ
ξ−θ
=θ
cos
2
cos
2
sin
)(
kL
kL
F
c
. (3.53)
Введём обозначение обобщённой угловой координаты для непре-
рывной АР
)(cos
2
1
ξ−θ=
kL
U
, (3.54)
тогда (3.53) примет вид:
(
)
1
1
1
sin
)(
U
U
UF
c
=
. (3.55)
Вид функции F
c
(U
1
) представлен на рис. 3.11.

Страницы