Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 51 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

49
U
1
0
π 2π 3π 4π 5π
1
F
c
(U
1
)
0,21
Рис. 3.11
Анализ данной функции позволяет сделать следующие выводы:
− множитель непрерывной АР имеет только один главный лепе-
сток нулевого порядка;
− его направление определяется из условия U
1
= 0, т.е. cosθ
гл
= 1,
и зависит от коэффициента замедления ЭМВ, распространяющейся
вдоль непрерывной АР;
− уровень первого бокового лепестка составляет 21% от главно-
го, все последующие постепенно убывают.
3.9. АНТЕННЫЕ РЕШЁТКИ ПОПЕРЕЧНОГО, ОСЕВОГО И
НАКЛОННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ, УСЛОВИЯ ИХ СУЩЕСТВОВАНИЯ
3.9.1. Антенная решётка поперечного излучения
В теории антенн представляет большой практический интерес
анализ частных случаев АР, в которых направление главного лепестка
ДН будет различным.
АР поперечного излучения имеет максимум излучения при
θ
гл
= 90°. Для главного лепестка нулевого порядка (m = 0), исходя из
выражения
0 0)90cos(
2
)cos(
гл
=α⇒
α
==⇒
α
+
π
=θ
kd
kd
kd
m
o
, (3.56)
следует, что для этого необходимо, чтобы разность фаз токов возбуж-
дения была бы равна нулю (α = 0), т.е. АР должна быть синфазной.
Чтобы в множителе АР существовал бы только один главный лепесток
нулевого порядка, необходимо выполнение неравенств:
λ<⇒π<⇒
−>−−
<−
⇒
π−>
π<
dkd
kd
kd
U
U
2
2πα
2πα
2
2
min
max
, (3.57)
а расстояние между соседними элементами не должно превышать дли-
ны волны (d < λ).

Страницы