Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 53 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

51
2 2
2πα
2πα
2
2
min
max
λ<⇒π−>−−⇒
−>−−
<−
⇒
π−>
π<
dkdkd
kd
kd
U
U
. (3.61)
Таким образом, для получения АР осевого излучения необходимо
одновременно выполнить два условия:
α = kd и d < λ
/
2 . (3.62)
Внешний вид множителя такой АР в прямоугольной и полярной
системах координат представлен на рис. 3.13, а и б, соответственно.
Ширину ДН на уровне 0,5 по мощности можно определить по
формуле
[ ]
рад , 1288,022
5,0
−
α
−
λ
=θ
kdNd
. (3.63)
Величина ξ = α
/
kd может трактоваться как коэффициент замед-
ления, который приобретает ЭМВ при её распространении вдоль АР
осевого излучения. Анализ показывает, что ширина главного лепестка
множителя АР осевого излучения и её КНД зависят от соотношения
между коэффициентом замедления ξ и длиной АР. В частности, увели-
чение длины АР влияет на КНД двояким образом: из-за сужения глав-
ного лепестка множителя КНД должен возрастать, а из-за роста боко-
вых лепестков – убывать. Следовательно, для каждого значения длины
АР существует оптимальное значение коэффициента замедления ξ
opt
,
при котором КНД максимален:
Nd
λ
+=ξ 1
opt
. (3.64)
1
U
max
U
min
F
c
(U)
F
c
( )
2
1
z
1
N
θ
U
...
θ
Рис. 3.13
а) б)

Страницы