Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 55 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

53
Для сохранения единственного главного максимума выполняется
условие:
гл
гл
min
max
cos1
2cos
2πα
2πα
2
2
θ+
λ
<⇒π−>θ−−⇒
−>−−
<−
⇒
π−>
π<
dkdkd
kd
kd
U
U
.(3.68)
Таким образом, для получения АР наклонного излучения необхо-
димо одновременно выполнить два условия:
гл
cos
θ
=
α
kd
и
гл
cos1 θ+
λ
<d
. (3.69)
Ширина ДН равноамплитудной АР с учётом угла отклонения лу-
ча определяется формулами:
[ ] [ ]
град ,
sin
512 или ,рад ,
sin
88,02
гл
5,0
гл
5,0
θ
λ
=θ
θ
λ
=θ
NdNd
o
.(3.70)
3.10. ПЛОСКАЯ АНТЕННАЯ РЕШЁТКА,
МНОЖИТЕЛЬ РЕШЁТКИ И ЕГО АНАЛИЗ
3.10.1. Особенности конструкции плоской антенной решётки
Линейные АР позволяют сформировать направленное излучение
только в одной плоскости, проходящей через ось решётки. Плоские
антенные решётки концентрируют излучение в двух плоскостях, т.е.
создают в пространстве ДН с узким главным лепестком.
Форма плоской АР может быть прямоугольной, круглой, шести-
угольной и определяется как требованиями, предъявляемыми к форме
ДН, так и конструктивными особенностями системы. Излучатели в
плоской АР располагаются в узлах прямоугольной (рис. 3.15, а) или
треугольной (рис. 3.15, б) сетки.
x
y
x
y
d
x
d
y
d
а) б)
Рис. 3.15

Страницы