ВУЗ:
Составители:
52
При этом для АР осевого излучения с оптимальным выбором па-
раметров КНД определяется по формуле
λ
=
Nd
D 28,7
0
. (3.65)
Также анализ зависимости направленных свойств АР продольно-
го излучения позволяет сделать вывод: у оптимальной системы осево-
го излучения разность фаз полей излучения первого и последнего из-
лучателей должна быть равной π.
3.9.3. Антенная решётка наклонного излучения
В такой решётке направление максимума нулевого порядка нахо-
дится между направлениями, рассмотренными ранее, т.е. 0° < θ
гл
< 90°.
С учётом (3.56) это направление может быть определено по формуле
глгл
cos
2
)cos( θ=α⇒
α
+
π
=θ kd
kd
kd
m
. (3.66)
Следовательно, множитель решётки будет равен:
( )
( )
θ−θ
θ−θ
=θ
гл
гл
coscos
2
sin
coscos
2
sin
)(
kd
N
Nkd
F
c
. (3.67)
Такая функция описывает поверхность вращения относительно
оси решётки, как это показано на рис. 3.14.
Толщина «стенок» воронки (ширина главного лепестка множите-
ля) зависит от размера решётки: чем больше решётка, тем тоньше
стенки.
z
N
Fc( )
θ
ск
θ
θ
гл
1
2
Рис. 3.14
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- …
- следующая ›
- последняя »
