Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 58 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

56
y
x
z
0
M
0
x
l
r
0
y
l
r
0
l
r
M
′
x
θ
y
θ
θ
ϕ
Рис. 3.18
С другой стороны, учитывая известную взаимосвязь между пря-
моугольной и сферической системами координат, проекции единично-
го вектора можно выразить через углы θ и ϕ:
ϕθ=ϕθ= sinsinиcossin
00
ух
ее
. (3.77)
Тогда, подставляя (3.77) в (3.76), и с учётом (3.74), можно из
(3.75) получить окончательное выражение для множителя плоской АР
в сферической системе координат:
( )
( )
( )
( )
.
sinsin
2
1
sin
sinsin
2
sin
cossin
2
1
sin
cossin
2
sin
α−ϕθ
α−ϕθ
α−ϕθ
α−ϕθ
=
yyy
yy
y
xxx
xx
x
C
kdN
kd
N
kdN
kd
N
F
(3.78)
Из выражения (3.78) видно, что в главных плоскостях XOZ (ϕ = 0)
и YOZ (ϕ = π
/
2) сечение пространственной ДН плоской АР совпадает с
формой ДН линейных АР.
3.11. ВЛИЯНИЕ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ И ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ
ПАРАМЕТРОВ АНТЕННОЙ РЕШЁТКИ НА ШИРИНУ ГЛАВНОГО
ЛЕПЕСТКА ДИАГРАММЫ НАПРАВЛЕННОСТИ И ЕЁ КНД
При большом количестве излучателей АР (N > 10) её направлен-
ные свойства в основном определяются её множителем. Тогда для
дискретной АР определение ширины ДН сводится к решению транс-
цендентного уравнения:

Страницы