ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
;A20
21
21
=
+
+
=
RR
RR
R
E
i
у
;A10
21
2
1
=
+
=
RR
R
ii
уу
A10
12
=−=
ууу
iii
.
Расчёт переходного режима
. Решение целесообразно начать с отыскания тока
i
1
в ветви с индуктив-
ным элементом, так как при этом наиболее просто воспользоваться начальным условием. Ток ищем в
виде
.
св111
iii
у
+=
Свободная составляющая этого тока
t
р
Аi
1
е
св
1
=
, где
р
1
– корень характеристического уравнения, ко-
торое наиболее просто составить относительно ветви с индуктивностью:
.0)/()(
221
=+++=
RRRRpLRpZ
Отсюда
.c60
)(
1
2
2121
1
−
−=
+
+
+
−==
RRL
RRRRRR
pp
Подставляя в выражение
i
1
найденные значения установившегося
i
1
y
и свободного
i
1св
токов, будем
иметь
i
1
= 10 +
A
e
–60
t
. Постоянную
А
определяем из начального условия
)0()0(
11
−+
=
ii
или 10 +
А
= 15, от-
сюда
А
= 5.
Итак,
(
)
Ae510
60
1
t
i
−
+=
.
Для отыскания тока
i
2
вначале найдём напряжение на параллельном участке:
B)e1040(
60
1
11
t
ab
dt
di
LRiu
−
−=+=
.
Рис. 5.2
Наконец, вычисляем искомые токи:
A)e5,210(/
60
22
t
ab
Rui
−
−==
;
.A)e5,220(
60
21
t
iii
−
+=+=
Отметим, что в ветвях с
R
и
R
2
в момент коммутации имеет место скачкообразное изменение токов;
это возможно, так как в этих ветвях нет накоплений энергии и поэтому оно не связано с внезапным изме-
нением в них запаса электромагнитной энергии и становится физически осуществимым.
i
,
i
1
10
i
1
i
2
t
0
i
1
,
i
2
A
i
,
i
1
,
i
2
20
i
