Составители:
Рубрика:
2
мин
DkTD
I
GG
ϕ
==
(2.3.4)
Аналогичные рассуждения можно провести и для других
электромеханических систем, например, для мембраны
микрофона или пьезоэлектрического преобразователя.
Тепловой шум. Неупорядоченное тепловое движение
атомных частиц вызывает так называемый тепловой шум во всех
электрических проводниках. Тепловое перемещение носителей
заряда обусловливает статистические колебания плотности
заряда в проводнике. Поэтому между концами проводника
возникает быстро флуктуирующее напряжение U
R
− напряжение
шума. Эквивалентная электрическая схема реального со-
противления состоит из идеального сопротивления R, в котором
нет шумов, включенного последовательно с источником
напряжения шума U
R
(рис. 5):
R ≈U
R
Рис.5. Эквивалентная электрическая схема проводника:
R − идеальное сопротивление, U
R
− напряжение шума.
Эффективное напряжение шума определяется так называемой
формулой Найквиста, которая получается из условий
термодинамического равновесия с учетом закона о
равнораспределении энергии по степеням свободы. Следуя
Найквисту, рассмотрим проводник большой длины L с нулевым
сопротивлением (рис.6), к которому с двух концов присоединены
волновые сопротивления Z
0
. В случае идеального проводника Z
0
=R. Вся система находится при температуре Т в
термодинамическом равновесии со своим окружением.
≈U
R
(t) ≈U
R
(t)
z
Z
0
=R Z
0
=R
Рис. 6. Идеальный проводник, в котором нет электрических
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- …
- следующая ›
- последняя »
