Составители:
Рубрика:
Соотношения (2.3.5) и (2.3.7) позволяют вычислить мощность
тепловых шумов в проводнике с данным сопротивлением:
/
1
hkT
h
P
e
ν
ν
ν
ν
ν
Δ= Δ
−
.
(2.3.10)
Видно, что эта мощность не зависит от величины сопротивления
R. На рис.7 показано нормированное спектральное распределение
плотности мощности шума P
v
/kT при разных hv/kT.
P
ν
/kT
1
hν/kT
10
-3
10
-2
10
-1
1 10
Рис.7. Нормированное спектральное распределение
мощности шума P
v
/kT.
Если hv << kT, то мощность шумов не зависит от частоты. В
этом случае принято говорить о белом шуме. Отклонения от оси
абсцисс на рис.7 пренебрежимо малы при частотах
меньше hv
макс
<<kT/10; это соответствует при комнатной
температуре максимальной частоте v
макс
≈600 ГГц.
Соответствующая длина волны лежит в субмиллиметровом
диапазоне, поэтому практически все электронные приборы
работают ниже v
макс
(за исключением усилителей, основанных на
принципе мазера).
Эффективное напряжение шума в сопротивлении R
определяется усреднением по времени квадрата напряжения
()
22
,эфф
RR
UUt=
. Оно вызывает в контуре, показанном на рис.6,
эффективный ток I
R,эфф
=U
R,эфф
/2R. Мощность, выделяющаяся в
сопротивлении на другом конце проводника, равна:
22
, эфф , эфф
/4
RR
IU RP
ν
ν
==Δ
. (2.3.11)
Отсюда следует, что:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
