Строение и свойства вещества. Изд. 2-е, переработанное. Розман Г.А. - 34 стр.

       для трёх статистик (Табл.4):
                                                                        Табл.4




             Классическая статистика Максвелла – Больцмана.
             В силу различимости частиц одну частицу назовём a, другую b.
       Возможны следующие комбинации в случае двух состояний (см. табл.4).
       Согласно статистике Максвелла – Больцмана две частицы в двух со-
       стояниях могут разместиться четырьмя комбинациями.
             В статистике Бозе – Эйнштейна частицы имеют целочисленный
       спин, тождественные частицы считаются неразличимыми. Поэтому
       обозначим обе частицы одной буквой a. Статистика Бозе -–Эйнштей-
       на для двух тождественных частиц предсказывает три комбинации
       размещения по двум состояниям.
             Рассмотрим статистику Ферми – Дирака. Оба тождественных ферми-
       она неразличимы. Кроме того, в отличие от бозонов, они подчиняются прин-
       ципу Паули. Учёт этих требований даёт лишь одну комбинацию, которую
       могут осуществить два тождественных фермиона, находясь в двух состояни-
       ях.
             Всё сказанное выше может быть кратко выражено при помощи так
       называемой функции распределения. По своему смыслу функция рас-
       пределения пропорциональна плотности числа частиц, находящихся в
       данном энергетическом состоянии. Зная функцию распределения, мож-
       но определить наивероятнейшее значение физической величины, харак-
       теризующей данное состояние, например, энергию. Функция распреде-
       ления в статистике Максвелла – Больцмана имеет вид:
                                  3
                         m 2            E 
             ρМ −Д   =           exp −     .
                         2πk Б T        k БT 
            Изобразим графически эту функцию распределения (рис. 8а )

       34




PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com